(T 6, oo) et leurs deux symétriques (
1, cette expression tend vers zéro avec 1 j T. En définitive, pour T infini, le premier membre de (4) se réduit à ■2KJ T Ï + ST« ■e*’p(t)dt> B i Çj i.-+, tt*) :| dt 1< l > B< ? h£ Ai*4 dt où B est une constante positive. Or cette intégrale de l(s) effectuée sur la verticale <r — - ne diffère de celle effectuée entre les mêmes limites sur 3. " <t = - (dont la valeur principale est iT a) que par les intégrales sur les horizontales de raccord (qui sont <VT<T’j. Cette intégrale a donc pour. valeur principale sTvLa dernière expression, où a=i, est donc infinie ■ 1 > ■■ d’un ordre égal ou supérieur à T" r. Tel est aussi l’ordre d’infinitude du premier membre de (4). Cet ordre ne ! peut être plus élevé que celui du second, qui est v JT logT. Donc v est au moins de l’ordre de T" * ; logT, et ceci n’est possible avec un z arbitraire que si v est d’ordre plus élevé. C’est le théorème énoncé au début (’). C 1) Je signale, en terminant, une faute d’impression dans l’énoncé du théorème qui termine ma précédente Note (p. ^21). On lit p„> (2/2 — i) 2. Il faut changer le sens de cette inégalité.. '
