2. Quand - < 1000, les courbes construites avec les résultats des mesures se tendent de plus en plus à mesure que - décroît, et se rapprochent visiblement d’une droite. Empiriquement, on les représente très bien par l’équation
kl
(B)
2
7 1 b
b loff —
qui peut même être considérée comme tout à fait générale, en convenant de remplacer log - par 2 du moment qu’il dépasse cette valeur (log représente le logarithme décimal). D’autre part, log - ne descend pas au-dessous
de l’unité, cas limite qui correspondrait à la caractéristique linéaire, préconisée par quelques auteurs dans certains cas des courants de pointe.
Les mobilités à employer croissent considérablement avec le rayon du fil et décroissent quand on fait croître celui du cylindre.
3. Les deux formes delà loi précédente sont mal obéiespour les très faibles intensités, jusqu’à ce que la densité de courant à la distance o cm, o3 du fil atteigne 1,6 X 1 o~ 6 ampère, quels que soient les rayons r et b. Cette densité paraît être celle qui fait atteindre à la lueur l’épaisseur constante (o cm, o6 environ) qu’elle garde quand on fait croître le courant.
4. La condition dont dépend l’extension en surface de la lueur est plus difficile à déterminer. Elle semble être que la densité de courant garde la valeur o, a5 x io" 6 ampère à la distance o cm, o3. Cette valeur est identiquement celle qu’on trouve en extrapolant pour la pression atmosphérique la formule donnée par H. -A. Wilson pour le vide de Geissler.
5. Le rapport des intensités négative et positive sous un même potentiel est loin d’être constant. Supérieur à l’unité sur les fils fins, il diminue quand on fait croître le rayon du cylindre, et semble tendre vers une limite qui serait peut-être l’unité dans des cylindres plus larges que les nôtres. Sur les gros fils, on a toujours un rapport inférieur à l’unité, mais qui croît avec le rayon du cylindre.
6. La variabilité de k avec r semble difficile à interpréter. On peut la faire disparaître en remplaçant log- par log— On trouve alors des k indé-
