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chapitre II. — le groupe de transformation de Lorentz.
des temps, c’est-à-dire à partir duquel on compte le temps dans
chacun des systèmes.
Désignons toujours par
la vitesse de la lumière et posons :
![{\displaystyle \alpha ={\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/dd6b9de585c5e2096801ac9560f68d447230e991)
(abréviation à retenir car elle sera employée dans toute la suite).
Le groupe de Lorentz est le suivant :
(3-3)
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(4-3)
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Si les lois de l’électromagnétisme sont exactes dans le système
elles ne peuvent être exactes dans
que si les nouvelles
coordonnées d’espace et de temps
sont liées aux coordonnées
du système
par les équations de Lorentz
(3-3 ; 4-3).
Ces équations forment un groupe, car on reconnaît facilement
que deux transformations successives de vitesses
et
équivalent
à une transformation unique de même forme, à condition que la
vitesse
correspondant à cette transformation unique soit liée
aux vitesses
et
par la relation
(5-3)
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Ce n’est plus l’addition des vitesses, comme en mécanique classique.
Nous reviendrons bientôt sur cette loi de composition des
vitesses.
Le passage de
à
se faisant en remplaçant
par
on
voit que la vitesse du système
par rapport au système
est
Nous établirons plus tard les substitutions qu’on doit faire pour
les grandeurs électriques et magnétiques ; pour l’instant, il n’est
question que des transformations de longueurs et de temps.
Il est essentiel de remarquer que les équations de Maxwell