matière de façon que cette loi soit satisfaite : ce que nous avons appelé tenseur matériel ou tenseur impulsion-énergie n’est pas autre chose qu’un certain tenseur d’Univers conservatif ; notre loi de conservation ainsi que notre loi de la gravitation n’expriment, au fond, que des identités.
Nous avons fait allusion à deux généralisations successives de la théorie d’Einstein. Ces généralisations (Weyl et Eddington) complètent la théorie d’Einstein sans l’altérer ; leur intérêt est considérable. Partant des propriétés géométriques les plus générales que doit posséder un univers quadridimensionnel, M. Eddington a montré qu’il doit exister deux catégories de propriétés qui correspondent à ce que les mathématiciens peuvent appeler la non-intégrabilité de la direction et la non-intégrabilité de la longueur ; il doit en résulter, à nos yeux, deux catégories de phénomènes, deux champs de force de natures différentes. La quadruple indétermination des coordonnées doit se traduire par quatre formules qui expriment une loi de conservation ; mais ce n’est pas tout : l’indétermination du système de mesures, c’est-à-dire l’indétermination de l’unité choisie en chaque point pour la mesure des intervalles, doit donner une autre loi de conservation.
C’est exactement ce que l’expérience nous révèle. Nous connaissons deux champs de force : le champ de gravitation et le champ électromagnétique ; la conservation de l’impulsion-énergie est une loi expérimentale qui s’exprime par quatre équations ; l’autre loi, bien connue, est celle de la conservation de l’électricité.
Quelle que puisse être, dans l’avenir, l’évolution des idées, l’union de l’espace et du temps, l’inertie et la pesanteur de l’énergie, la loi de la gravitation, la dynamique de la relativité, la courbure de l’Univers, les lois générales de
