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trice. Quoique incolore, on la remarque assez facilement au microscope, déjà sur les bords des taches de solarisation, où elle est plissée et froncée par endroits. Les petites étoiles noires qui constituent le noircissement à l’intérieur de la tache transparente, sont dues à des fentes dans cette peau qui permettent au révélateur de développer des essaims de grains dans leur entourage. Dans cette zone, la couleur de la peau est jaune-brun, et son épaisseur de 0,75 µ (moyenne de 10 mesures). Au centre, sur les plaques encore plus fortement impressionnées, elle est un peu plus brune et probablement plus épaisse, de sorte qu’elle ne se fendille pas si facilement et produit ainsi le léger éclaircissement central qui a amené M. Wolfke (loc. cit.) à la comparaison de ces phénomènes aux inversions multiples produites par la lumière.

T. Retschinsky est d’avis que l’éclaircissement des plaques aux endroits impressionnés est entièrement différent de la solarisation par la lumière ; mais nous croyons que, sur ce point, il va trop loin et que les particules des rayons canaux sont capables de produire un vrai phénomène d’inversion, comme les rayons X. — Nous publierons prochainement les reproductions des microphotographies qui ont été présentées et projetées à la séance de Baie, ainsi qu’une comparaison détaillée de l’action photographique des deux sortes de radiations corpusculaires.

Gruner, P. et Sauter, J. (Berne). — Représentation géométrique élémentaire des formules de la théorie de la relativité.

La théorie de la relativité restreinte, appliquée à deux systèmes d’une seule dimension, se mouvant relativement l’un à l’autre avec une vitesse $v$, donne les formules suivantes :

$x'=\beta (x-\alpha ct),\quad ct'=\beta (ct-\alpha x),$

où $v=\alpha \cdot c,\quad \beta ={\frac {1}{\sqrt {1-\alpha ^{2}}}}$

La représentation géométrique, donnée d’une manière générale par Minkowski, devient particulièrement simple et élégante en choisissant les axes des $x$ et des $t$ pour les deux systèmes réciproquement orthogonaux.

D’après la figure ci-jointe, l’axe $OT$ est perpendiculaire à $OX'$ et l’axe $OT'$ est tourné d’un angle $\varphi$, tel que

$\sin \varphi =\alpha \,;\quad \beta ={\frac {1}{\cos \varphi }}\,;\quad \alpha \beta =\operatorname {tg} \varphi .$

En posant $c=1$, on trouve immédiatement que les coordonnées