se déroulent tandis que les autres s’enrouleront, et vice versâ.
Si l’on suppose ces fils parfaitement flexibles, incompressibles et inextensibles, il est clair que les puissances et les résistances exprimeront leurs tensions respectives. Il est de plus manifeste qu’en faisant tourner le treuil composé de tous les cercles, autour de leur axe commun, de la quantité angulaire infiniment petite , tout se passera exactement comme dans la machine proposée, quelle qu’elle puisse être ; de sorte que ce treuil pourra être considéré comme le parfait équivalent de cette machine, du moins tant qu’elle ne devra s’écarter qu’infiniment peu de l’état d’équilibre.
Mais, pour l’équilibre de ce treuil, il faudra qu’on ait
mettant donc dans cette équation pour les valeurs que nous leur avons assignées ci-dessus, et supprimant ensuite le dénominateur commun il viendra pour la condition d’équilibre de la machine
comme nous l’avions annoncé.
