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restriction d’un système possédant des périodes indépendantes des conditions initiales, a obtenu l’effet Zeeman pour un ensemble d’électrons tous identiques. Il est remarquable que nos résultats sur le diamagnétisme, dont l’effet Zeeman est corrélatif, permettent d’éliminer cette restriction, et d’obtenir sous l’action d’un champ magnétique, au moins pour une orbite circulaire, un changement de période indépendant de la loi d’action qui maintient l’électron sur l’orbite.

Soit $\omega$ la vitesse angulaire ${\frac {2\pi }{\tau }}$ avec laquelle l’électron parcourt une orbite de rayon $r$ sous l’action d’une force centrale attractive $f(r).$ En l’absence du champ magnétique l’égalité de la force attractive et de la force centrifuge donne

$f(r)=m\omega ^{2}r.$

Si l’on établit lentement par rapport à la période $\tau$ le champ magnétique $\mathrm {H}$ perpendiculaire au plan de l’orbite, et nous avons vu que cette condition de lenteur est toujours remplie, la symétrie du phénomène implique que l’orbite restera circulaire. D’ailleurs nous allons voir que son rayon ne varie pas ; elle restera donc circulaire même si la condition de lenteur n’est pas remplie et si l’action du champ électrique créé au moment de l’établissement du champ se traduit par une impulsion tangentielle.

En général, supposons que le rayon varie de $\Delta r$ et la vitesse angulaire de $\Delta \omega \,;$ aux deux forces précédemment envisagées vient s’ajouter la force, également radiale, due au déplacement de l’électron dans le champ magnétique et qui a pour valeur $\mathrm {H} ev=\mathrm {H} _{1}e\omega r.$ Le champ étant compté positivement dans le même sens que le moment magnétique du courant particulaire, l’équation du mouvement devient :

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$f(r+\Delta r)=m(\omega +\Delta \omega )^{2}(r+\Delta r)+\mathrm {H} e\omega r,$