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le rapport de ces deux énergies, rapport égal à $1$ si toute l’inertie est d’origine électromagnétique ; on aura :

${\frac {1}{2}}\mathrm {L} 'i^{2}=\rho \times {\frac {1}{2}}mv^{2}.$

Le flux de self-induction à travers l’orbite est $\mathrm {L} 'i$ :

$\mathrm {L} 'i={\frac {\rho mv^{2}}{i}}.$

Or

$v={\frac {2\pi r}{\tau }}\quad {\text{et}}\quad i={\frac {e}{\tau }},$

$\mathrm {L} 'i={\frac {4\pi ^{2}r^{2}\rho m}{e\tau }}={\frac {4\pi \rho m}{e^{2}}}\mathrm {M} .$

Quand le moment magnétique varie par suite de la superposition du champ extérieur $\mathrm {H} ,$ nous avons vu que

$\Delta \mathrm {M} =-{\frac {\mathrm {H} e^{2}}{4m}}r^{2}.$

Donc

$\Delta \mathrm {L} 'i=-\rho \mathrm {H} \pi r^{2}=-\rho \mathrm {HS} .$

La variation totale du flux à l’intérieur du courant particulaire est donc

$\Delta \varphi =\mathrm {HS} +\Delta \mathrm {L} 'i=(1-\rho )\mathrm {HS} ,$

variation qui est nulle conformément à l’hypothèse de Weber si $\rho$ est égal à $1,$ c’est-à-dire si l’inertie de l’électron est tout entière d’origine électromagnétique. Il est remarquable que cette conception de Weber pour l’explication du diamagnétisme impliquait, de manière assez indirecte il est vrai, la nature électromagnétique de l’inertie.

La self-induction apparente, d’origine cinétique, se confond alors avec la self-induction vraie, de nature magnétique, et l’on a

$\mathrm {L=L} '={\frac {4\pi ^{2}r^{2}m}{e^{2}}}.$