la théorie de Lorentz) et appliquons le second des énoncés précédents à une circonférence de rayon et de plan perpendiculaire à la direction
La particule électrisée étant supposée de révolution autour de il est impossible que le champ magnétique, le même en tout point de la circonférence par raison de symétrie, soit nul sur cette circonférence, puisque le flux de force électrique qui la traverse varie par suite du mouvement de la particule. De plus, le champ magnétique en est nécessairement tangent à la circonférence, c’est-à-dire normal au plan de la figure, puisque tout le système est évidemment superposable à son image par
rapport à ce plan, et qu’un champ magnétique, possédant la symétrie d’un cylindre tournant}[1], n’a qu’un plan de symétrie normal à sa direction.
L’intégrale du champ magnétique le long de la circonférence de longueur est
Pour calculer la dérivée du flux de force électrique, cherchons la variation de ce flux quand la particule se
- ↑ P. Curie, Journal de Physique, t. III, 1894, p. 415.
