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38. L’expression entre parenthèses est nulle en même temps que $a,$ proportionnel à $\mathrm {H} ,$ et tend vers l’unité quand $a$ augmente indéfiniment, l’intensité d’aimantation tendant alors vers la valeur maximum $\mathrm {I} _{0}=\mathrm {MN}$ qui correspond à la saturation, à l’orientation parallèle au champ de tous les aimants moléculaires.

Pour atteindre une fraction donnée de la saturation, c’est-à-dire pour donner à $a$ une valeur déterminée, il faudra une intensité de champ $\mathrm {H}$ proportionnelle à la température absolue d’après la définition de $a.$ La courbe d’aimantation d’un gaz magnétique à température constante, représentant $\mathrm {\frac {I}{I_{0}}}$ en fonction de $a,$ c’est-à-dire de $\mathrm {H} ,$ serait donc représentée par la fonction

$\mathrm {\frac {I}{I_{0}}} ={\frac {\operatorname {Ch} a}{\operatorname {Sh} a}}-{\frac {1}{a}}=f\left(\mathrm {\frac {H}{T}} \right).$

On voit que la susceptibilité magnétique ne sera con-

Fig. 3.

stante et $\mathrm {I}$ ne pourra être proportionnel à $\mathrm {H}$ que pour des valeurs de $a$ notablement inférieures à l’unité.

L’absence dans cette courbe du point d’inflexion qui