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THÉORIE DU POINTAGE AÉRIEN

différent, supposons-le ${\frac {P}{Si}}=45$, il nous faudra encore le multiplier par 100, et nous aurons :

$ve={\sqrt {4500\times {\frac {2\times 9{,}81}{1{,}9\times 1{,}290}}}}=189^{m}8$.

En examinant ces deux solutions, nous remarquerons que, seuls, les vitesses et les rapports changent ; nous en déduirons :

${\frac {ve=89{,}5}{ve=189{,}5}}={\frac {\sqrt {{\frac {P}{Si}}=10}}{\sqrt {{\frac {P}{Si}}=45}}}$.

Considérant que ce qui est exact pour $ve$ le sera également pour $v_{1}$ ou toute autre vitesse verticale s’accomplissant dans l’air, nous établirons la proposition suivante : Les vitesses de chute verticale des torpilles sont entre elles comme les racines carrées de leur rapport ${\frac {P}{Si}}$. Cela nous permettra d’abréger considérablement nos calculs.

Remarques. — Il convient de remarquer, encore, avant de terminer l’examen des fonctions verticales de la chute, que pour la plupart des solutions à obtenir, nous n’aurons que $h$ comme donnée ; $t$ variera selon le rapport ${\frac {P}{Si}}$ ; mis il sera égal, cependant, pour toutes les torpilles ayant ce même rapport, ainsi que cela existe pour les vitesses.

Le temps réel de la chute, pour une même hauteur $h$, sera toujours plus long que le temps théorique, et d’autant plus que la torpille sera plus légère. Il faudra le calculer, d’abord, pendant la période de la décroissance de l’accélération $j$ jusqu’à sa disparition, si cependant la hauteur de la chute lui permet d’avoir lieu ; puis, dans ce cas, on y ajoutera le