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Essai de reconstitution du tableau complet

Pour le tableau complet, voir ici.

Dans le livre, le tableau complet est présenté en six parties réparties sur six pages placées comme suit :

page 536	page 537
page 538	page 539
page 540	page 541

La réunion des deux parties supérieures (pages 536-537) figure ici. La réunion des deux parties intermédiaires (pages 538-539) figure ci-dessous. La réunion des deux parties inférieures (pages 540-541) figure ci-dessous.

Pages 540-541

TABLEAU DES DONNÉES NUMÉRIQUES RELATIVES AUX SUBSTANCES RADIOACTIVES.

SUBSTANCE.

CONSTANTE
radioactive
en sec^-1.

$\lambda .$

PÉRIODE.


T.

VIE MOYENNE.


$\theta .$

NATURE
du
rayonnement.

PARCOURS
des rayons $\alpha$
dans l’air
en cm.
a.

COEFFICIENT
d’absorption des rayons $\beta$
dans l’aluminium
en cm^-1.
$\mu$.

COEFFICIENT
d’absorption
des rayons $\gamma$
dans le plomb
en cm^-1.
$\mu$.

DONNÉES DIVERSES.

Thorium C 

  

quelques secondes (?)

$\alpha$

8,6

Thorium D 

  

3,7.10^-3

3,1 minutes

4,5 minutes

$\beta ,\,\gamma$

Actinium 

  

Métal du groupe des terres rares

Radioactinium 

  

4,1.10^-3

19,5 jours

28,1 jours

$\alpha ,\,\beta$

4,8

170

Actinium X 

  

7,6.10^-3

10,5 jours

15 jours

$\alpha$

6,5

Émanation de l’actinium 

  

1,8.10^-1

3,9 secondes

5,6 secondes

$\alpha$

5,8

Gaz

Température de condensation sur des parois froides.

$\left.{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right\}$

environ -150^o

Coefficient de diffusion dans l’air 

 0,11

Actinium A 

  

3,2.10^-4

36,1 minutes

52,1 minutes

$\beta$

Rayons
très absorbables.

Volatil depuis 400^o

Actinium B 

  

complexe (?)

5,4.10^-3

2,15 minutes

3,1 minutes

$\alpha$

5,5

Volatil depuis 700^o

Actinium C 

  

2,26.10^-3

5,1 minutes

7,36 minutes

$\beta ,\,\gamma$

30

2 à 4

Potassium 

  

$\beta$

environ 30

Métal, poids atomique 

 39,1

Rubidium 

  

$\beta$

Rayons très absorbables.

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\\\end{matrix}}\right.$

de
l’ordre
de 300

Métal, poids atomique 

 85,1

$\lambda \mathrm {T} =\operatorname {log} _{e}2=0,693.$

$\lambda \theta =1.$

Le parcours des rayons $\alpha$ dans l’aluminium est environ ${\frac {a}{1600}}.$

L’épaisseur de l’écran absorbant qui détermine une réduction de moitié de l’intensité du rayonnement étant égale à $\mathrm {D} ,$ on a $\mu \mathrm {D} =\operatorname {log_{e}} 2=0,693.$

Pour des matières différentes les coefficients $\mu$ et $\mu '$ sont approximativement proportionnels à la densité.

Page 540

TABLEAU DES DONNÉES NUMÉRIQUES
SUBSTANCE.	CONSTANTE radioactive en sec-1. $\lambda .$	PÉRIODE. T.	VIE MOYENNE. $\theta .$	NATURE du rayonnement.	PARCOURS des rayons $\alpha$ dans l’air en cm. a.
Thorium C		quelques secondes (?)		$\alpha$	8,6
Thorium D	3,7.10-3	3,1 minutes	4,5 minutes	$\beta ,\,\gamma$
Actinium
Radioactinium	4,1.10-3	19,5 jours	28,1 jours	$\alpha ,\,\beta$	4,8
Actinium X	7,6.10-3	10,5 jours	15 jours	$\alpha$	6,5
Émanation de l’actinium	1,8.10-1	3,9 secondes	5,6 secondes	$\alpha$	5,8
Actinium A	3,2.10-4	36,1 minutes	52,1 minutes	$\beta$
Actinium B     complexe (?)	5,4.10-3	2,15 minutes	3,1 minutes	$\alpha$	5,5
Actinium C	2,26.10-3	5,1 minutes	7,36 minutes	$\beta ,\,\gamma$
Potassium				$\beta$
Rubidium				$\beta$
$\lambda \mathrm {T} =\operatorname {log} _{e}2=0,693.$ $\lambda \theta =1.$ Le parcours des rayons $\alpha$ dans l’aluminium est environ ${\frac {a}{1600}}.$ L’épaisseur de l’écran absorbant qui détermine une réduction de moitié de l’intensité Pour des matières différentes les coefficients $\mu$ et $\mu '$ sont approximativement proportionnels

Page 541

RELATIVES AUX SUBSTANCES RADIOACTIVES (suite).

COEFFICIENT
d’absorption
des rayons $\beta$
dans l’aluminium
en cm^-1.
$\mu$.

COEFFICIENT
d’absorption
des rayons $\gamma$
dans le plomb
en cm^-1.
$\mu$.

DONNÉES DIVERSES.

15,7

0,5

Métal du groupe des terres rares

170

Gaz

Température de condensation sur des parois froides.

$\left.{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right\}$

environ -150^o

Coefficient de diffusion dans l’air 

 0,11

Rayons
très absorbables.

Volatil depuis 400^o

Volatil depuis 700^o

30

2 à 4

environ 30

Métal, poids atomique 

 39,1

Rayons très absorbables.

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\\\end{matrix}}\right.$

de
l’ordre
de 300

Métal, poids atomique 

 85,1

du rayonnement étant égale à $\mathrm {D} ,$ on a $\mu \mathrm {D} =\operatorname {log_{e}} 2=0,693.$
la densité.