« Le Principe de relativité » : différence entre les versions

intelligence, mais son importance justifie. largement

origines O et O’desO' des coordonnées d’espace sont supposées

{{centré|<math>\scriptstyle x = x’x'+ vt’vt', y = y’y', z = z’z', t = t’t'</math>}} (1)

{{centré|<math>\scriptstyle v'' = v + v’v'</math>}} (2)

un exemple concret simple : un wagon se mouvant

gens du wagon ; ils sont au contraire distants de vt

3. ''La Mécanique rationnelle'', — AÀ la cinématique,

{{centré|<math>\scriptstyle m = m’m'</math>}} (4)

{{centré|<math>\scriptstyle F=F’F'</math>}} (5)

{{centré|<math>\scriptstyle m’m'\frac{d^2 x’x'}{dt’dt'^2} = F’F'</math>}} (6)

l’orientation de manière à. masquer complètement

autres avec la vitesse V—vV-v ou V+v suivant le sens du

x’, y’, z’, t’, par les autres (observateurs O’O') doivent

avec la vitesse V à la fois pour O et O’ainsiO' ainsi qu’au

{{bloc centré|<poem><math>\scriptstyle x = \frac{1}{\sqrt{(1-beta^2)}}.(x’x'+vt’vt')</math>

<math>\scriptstyle y = y’y'</math>

<math>\scriptstyle z = z’z'</math>

<math>\scriptstyle t = \frac{1}{\sqrt{(1-beta^2)}}.(t’t'+ \frac{v*x’x'}{V^2})</math>,</poem>}} (3)

{{centré|<math>\scriptstyle v'' = \frac{v+v’v'}{1 + \frac{v*v’v'}{V^2}}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle \frac{beta+beta’beta'}{1+beta*beta’beta'}</math>}} (4)

AÀ cette remarque correspond le fait que la vitesse

{{centré|<math>\scriptstyle v’v'= \frac{dx’dx'}{dt’dt'}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle v'' = \frac{v+v’v'}{1 + \frac{v*v’v'}{V^2}}</math>}}

électrique et magnétique connus. — Les résultats obtenus,

{{centré|<math>\scriptstyle U’U'= \frac{V}{n}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle U'' = U’U'+ v*.(1 —- \frac{1}{n^2})</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle U'' = \frac{U’U'+v}{1 + \frac{U’U'*v}{V^2}} = U’U'+v[1 —- \frac{U’U'^2}{V^2}] = U’U'+v(1 —- \frac{1}{n^2})</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle t = \frac{1}{ \sqrt{(1-beta^2)}}.(t’t'+ \frac{v*x’x'}{V^2})</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle x = \frac{1}{\sqrt{(1-beta^2)}}.(x’x'+vt’vt')</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle x = \frac{x’x'}{\sqrt{(1-beta^2)}}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle x’x'= x* \sqrt{(1-beta^2)}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle x = x’x'* \sqrt{(1-beta^2)}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle t = \frac{1}{ \sqrt{(1-beta^2)}}. \frac{v*x’x'}{V^2}, x = \frac{x’x'}{ \sqrt{(1-beta^2)}}</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle s^2 = (V^2)*(t^2) —- (x^2) —- (y^2) —- (z^2)</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle ds^2 = (V^2)*(dt^2) —- (dx^2) —- (dy^2) —- (dz^2)</math>}}

{{centré|<math>\scriptstyle ds^2 = (V^2)*(dt^2) —- (dx^2) —- (dy^2) —- (dz^2) = (V^2)*(dt’dt'^2) —- (dx’dx'^2) —- (dy’dy'^2) —- (dz’dz'^2)</math>}}

aux physiciens : constituer une physique qui soit, à

12. ''La possibilité d’influence ou d’action''. —Il— Il importe,

possibilité d’influence S soit réelle ; puis que leur

{{centré|<math>\scriptstyle ds^2 = (V^2)*(dt^2) —- (v^2)*(dt^2) = (V^2)*(1 —- beta^2)*(dt^2)</math>}}

AÀ la nouvelle cinématique correspond une dynamique nouvelle,

par celle du groupe de Lorentz, —c’est— c’est-à-dire d’introduire

{{centré|<math>\scriptstyle E —- E_{0} = E_{0}. \frac{1}{ \sqrt{(1-beta^2)}-1}</math>}}

IIIl est donc établi que les problèmes relatifs aux

"« ''AÀ condition d’introduire un champ de gravitation convenablement

sous une forme complètement indépendante du système de référence'' "».

"« ''Les équations qui régissent les lois des phénomènes

d’une manière quelconque le système de référence employé'' "».

faites. dans le plan tangent. Cette condition (8) a par

{{centré|<math>\scriptstyle ds^2 = V^2*d tau^2 = (V^2 —- 2*G* \frac{M}{r}*dt^2 —- [1—1- \frac{2*G*M}{V^2*r}]^(-1) * dr^2 —- r^2*sin^2(theta)*d phi^2</math>}} (18)

{{centré|<math>\scriptstyle alpha’alpha'= \frac{4*G*M}{R*V^2}</math>}} (20)

des étoiles vues au voisinage du Soleil est telle que.

Sa pleine intelligence demande un grand effort : il

langage est tout imprégné ; il faut remanier ces catégories

{{T2|TABLE DES MATIERESMATIÈRES}}