« Le Principe de relativité » : différence entre les versions
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et x', y', z', t', pour l'autre :
Ces formules caractérisent une transformation
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de même forme avec une valeur de la vitesse égale à
{{centré|<math>\scriptstyle v'' = v + v'</math>}} (2)
c'est, pour le cas simple actuel, la loi bien connue de
Ligne 245 :
est construite sur les équations fondamentales de la
forme
F étant la composante dans la direction des x de la
force qui agit sur le point matériel.
Si nous associons aux relations (1) la condition
d'invariance de la masse
{{centré|<math>\scriptstyle m = m'</math>}} (4)
et la condition qui traduit dans notre cas particulier
le caractère vectoriel de la force
{{centré|<math>\scriptstyle F=F'</math>}} (5)
nous obtenons, comme conséquence de (1), (3), (4)
et (5),
c'est-à-dire que ''les équations de la Mécanique conservent
Ligne 339 :
doit être égale à
{{centré|<math>\scriptstyle \frac{1}{2} . \frac{v^2}{V^2}</math>}}
ou
{{centré|<math>\scriptstyle \frac{beta^2}{2}</math>}}
en posant
{{centré|<math>\scriptstyle beta = \frac{v}{V}</math>}}
où v représente la vitesse du mouvement d'ensemble
Ligne 474 ⟶ 477 :
principe de relativité restreinte
en posant toujours
{{centré|<math>\scriptstyle beta = \frac{v}{V}</math>}}
Ces transformations forment encore un groupe
Ligne 487 ⟶ 490 :
v et v' équivalent à une transformation unique de
même forme et de vitesse v'' donnée, comme un calcul
facile permet de s'en assurer, par la relation
{{centré|<math>\scriptstyle v'' = \frac{v+v'}{1 + \frac{v*v'}{V^2}}</math>}}
ou
{{centré|<math>\scriptstyle \frac{beta+beta'}{1+beta*beta'}</math>}} (4)
On donne à ce groupe le nom de groupe de Lorentz
Ligne 707 ⟶ 714 :
a pour composante dans la direction des x
{{centré|<math>\scriptstyle v' = \frac{dx'}{dt'}</math>}}
et dont la vitesse par rapport aux observateurs O a
pour composante dans cette même direction
{{centré|<math>\scriptstyle v'' = \frac{dx}{dt}</math>}}
Il suffit de différencier la première et la dernière
Ligne 720 ⟶ 727 :
de vitesses
Il est facile de vérifier sur cette formule que ''la
Ligne 757 ⟶ 764 :
de ces ondes par rapport au milieu est donnée par
{{centré|<math>\scriptstyle U' = \frac{V}{n}</math>}}
conformément au résultat des mesures directes de
Ligne 765 ⟶ 772 :
vitesse des ondes par rapport à ceux-ci est
Au point de vue de la cinématique ancienne, il
Ligne 781 ⟶ 788 :
vitesse d'entraînement v ; il vient
en limitant le développement aux termes du premier
Ligne 792 ⟶ 799 :
La relation
montre que, contrairement à ce qui se passe en cinématique
Ligne 810 ⟶ 817 :
De même la formule
montre que pour t'=0 on a
c'est-à-dire que deux événements simultanés pour les
Ligne 830 ⟶ 837 :
relation précédente, on aura
Cette relation est d'ailleurs réciproque : si la règle
Ligne 838 ⟶ 845 :
simultanés pour eux (t=0) et l'on aurait
Ceci est la forme sous laquelle la contraction de
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le temps et une distance dans l'espace donnés par
d'où
Il résulte de cette inégalité que le caractère relatif
Ligne 897 ⟶ 904 :
transformation (3) laisse invariante l'expression
ou, s'il s'agit d'événements infiniment voisins, l'expression
c'est-à-dire qu'on a identiquement
Cet invariant joue, dans la théorie de la relativité,
Ligne 1 019 ⟶ 1 026 :
par les deux événements, aura pour expression
{{centré|<math>\scriptstyle I = \int\limits_{A}^{B} ds</math>}} (7)
l'intégrale étant étendue à tous les couples d'événements
Ligne 1 039 ⟶ 1 046 :
simple,
{{centré|<math>\scriptstyle delta . \int ds = 0</math>}} (8)
On remarquera que cet énoncé ''d'action stationnaire''
Ligne 1 073 ⟶ 1 080 :
dans l'espace est nulle.
ou
{{centré|<math>\scriptstyle ds = V*d tau</math>}} (9)
Nous donnerons à d tau le nom, qui s'impose d'après
Ligne 1 087 ⟶ 1 098 :
libre, on a, le long de cette ligne,
{{centré|<math>\scriptstyle \int\limits_{A}^B ds = V. \int\limits_{A}^B d tau</math>}} (10)
C'est donc le mouvement rectiligne et uniforme
Ligne 1 098 ⟶ 1 109 :
et l'on a, d'après la définition de ds^2,
d'où
et
où t1 et t2 sont les instants auxquels se passent les
Ligne 1 183 ⟶ 1 194 :
totale E, on a la relation
{{centré|<math>\scriptstyle m = \frac{E}{V}</math>}} (12)
de sorte que la masse varie avec l'énergie et ne reste
Ligne 1 196 ⟶ 1 207 :
lui sont liés) et par conséquent
{{centré|<math>\scriptstyle m_{0} = \frac{E_{0}}{V^2}</math>}}
sa masse au repos, ce que nous appellerons sa ''masse
Ligne 1 203 ⟶ 1 214 :
une vitesse v = beta*V pour valeur
L'énergie cinétique prend la valeur
qui, pour les petites valeurs de beta, se confond, comme on
Ligne 1 214 ⟶ 1 225 :
cinétique ordinaire
{{centré|<math>\scriptstyle \frac{1}{2} . E_{0} . beta^2 = \frac{1}{2} . m_{0} . v^2</math>}}
A la valeur (13) de l'énergie correspond, en vertu
de la relation (12), une valeur de la masse m :
L'accroissement de masse avec la vitesse ainsi
Ligne 1 254 ⟶ 1 265 :
de la relativité,
et
{{centré|<math>\scriptstyle H*R = m* \frac{v}{e} = m_{0} . beta . \frac{V}{e*( \sqrt{(1-beta^2)})}</math>}} (15)
La première équation exprime que l'accroissement
Ligne 1 446 ⟶ 1 461 :
valeur
où G est la constante de la gravitation, M la masse du
Ligne 1 455 ⟶ 1 470 :
pour a la valeur
Une étoile voisine du bord du Soleil devrait donc
Ligne 1 699 ⟶ 1 714 :
traduite analytiquement par l'équation de Poisson
où phi est le potentiel de gravitation, G la constante de la
Ligne 1 796 ⟶ 1 811 :
immédiat de ces événements est donné par
où M représente la masse du corps attirant, du Soleil
Ligne 1 816 ⟶ 1 831 :
par période par la formule
où a est le demi-grand axe de l'ellipse, e son excentricité.
Ligne 1 823 ⟶ 1 838 :
et aux éléments a et e de la planète Mercure :
{{centré|<math>\scriptstyle a = 5,85.10^(12)</math>}}
{{centré|<math>\scriptstyle e = 0,21</math>}}
et en prenant 88 jours pour la durée de révolution, on
Ligne 1 862 ⟶ 1 881 :
par l'expression
double exactement, comme je l'ai déjà dit, de la valeur
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