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<center><math>\Sigma X_{1}\xi=h^{-3}M,</math></center> |
<center><math>\Sigma X_{1}\xi=h^{-3}M,</math></center> |
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d'où: |
{{Br0}}d'où: |
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{{MathForm1|(9)|<math>\begin{cases} X_{1}^{\prime}=\mu^{-1}\left(X_{1}+\epsilon h^{-3}M\right),\\ \\Y_{1}^{\prime}=k^{-1}\mu^{-1}Y_{1}.\end{cases}</math>}} |
{{MathForm1|(9)|<math>\begin{cases} X_{1}^{\prime}=\mu^{-1}\left(X_{1}+\epsilon h^{-3}M\right),\\ \\Y_{1}^{\prime}=k^{-1}\mu^{-1}Y_{1}.\end{cases}</math>}} |
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{{MathForm1|(10)|<math>\begin{cases} h^{\prime-1}\frac{d\xi^{\prime}}{dt^{\prime}}+h^{\prime-3}\xi^{\prime}M^{\prime}=X_{1}^{\prime},\\ \\h^{\prime-1}\frac{d\eta^{\prime}}{dt^{\prime}}+h^{\prime-3}\eta^{\prime}M^{\prime}=Y_{1}^{\prime}\end{cases}</math>}} |
{{MathForm1|(10)|<math>\begin{cases} h^{\prime-1}\frac{d\xi^{\prime}}{dt^{\prime}}+h^{\prime-3}\xi^{\prime}M^{\prime}=X_{1}^{\prime},\\ \\h^{\prime-1}\frac{d\eta^{\prime}}{dt^{\prime}}+h^{\prime-3}\eta^{\prime}M^{\prime}=Y_{1}^{\prime}\end{cases}</math>}} |
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ce qui montre que les équations du mouvement quasi-stationnaire ne sont pas altérées par la transformation de {{sc|Lorentz}}; mais cela ne prouve pas encore que l'hypothèse de {{sc|Lorentz}} est la seule qui conduise à ce résultat. |
{{Br0}}ce qui montre que les équations du mouvement quasi-stationnaire ne sont pas altérées par la transformation de {{sc|Lorentz}}; mais cela ne prouve pas encore que l'hypothèse de {{sc|Lorentz}} est la seule qui conduise à ce résultat. |
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Pour établir ce point, nous allons nous restreindre, ainsi que l'a fait {{sc|Lorentz}}, à certains cas particuliers, ce qui nous suffira évidemment pour démontrer une proposition négative. |
Pour établir ce point, nous allons nous restreindre, ainsi que l'a fait {{sc|Lorentz}}, à certains cas particuliers, ce qui nous suffira évidemment pour démontrer une proposition négative. |
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