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Dans l’hypothèse d’un noyau très condensé de masse <math>\mathrm{M},</math> nous pouvons écrire |
Dans l’hypothèse d’un noyau très condensé de masse <math>\mathrm{M},</math> nous pouvons écrire |
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{{c|<math>\mathrm{P} = - \frac{\mathrm{M}}{r},</math>}} |
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ce qui donne pour équation des surfaces d’égale pression |
ce qui donne pour équation des surfaces d’égale pression |
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{{c|<math>\varphi + \frac{\mathrm{M}}{r} = \mathrm{C}.</math>}} |
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Les méridiennes de ces surfaces s’obtiendront en faisant <math>z = 0</math> dans |
Les méridiennes de ces surfaces s’obtiendront en faisant <math>z = 0</math> dans |
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cette équation, ce qui donne |
cette équation, ce qui donne |
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{{c|<math>\varphi (y) + \frac{\mathrm{M}}{\sqrt{x^2 + y^2}} = \mathrm{C}.</math>}} |
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Telle est donc l’équation des méridiennes des surfaces de niveau |
Telle est donc l’équation des méridiennes des surfaces de niveau |
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Ligne 18 : | Ligne 18 : | ||
distance à l’axe de révolution suivant la loi représentée par |
distance à l’axe de révolution suivant la loi représentée par |
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{{c|<math>\omega^2 \mathrm{R} = \varphi (\mathrm{R}).</math>}} |
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Ligne 25 : | Ligne 25 : | ||
fonction <math>\varphi</math>. Dans le cas adopté par {{sc|Laplace}} et par {{sc|Roche}}, <math>\omega</math> est constant ; alors |
fonction <math>\varphi</math>. Dans le cas adopté par {{sc|Laplace}} et par {{sc|Roche}}, <math>\omega</math> est constant ; alors |
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{{c|<math>\varphi (\mathrm{R}) = \frac{\omega^2 \mathrm{R}^2}{2}.</math>}} |
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Nous retombons sur l’équation |
Nous retombons sur l’équation |
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{{c|<math>\frac{\omega^2 y^2}{2} + \frac{\mathrm{M}}{\sqrt{x^2 + y^2}} = \mathrm{C}</math>}} |
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qui a donné les courbes représentées par la figure 2 (p. 16). |
qui a donné les courbes représentées par la figure 2 (p. 16). |
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Ligne 36 : | Ligne 36 : | ||
la loi adiabatique, nous aurions, <math>\Omega</math> étant une constante, les équations |
la loi adiabatique, nous aurions, <math>\Omega</math> étant une constante, les équations |
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{{c|<math>\omega \mathrm{R}^2 = \Omega</math>}} |
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et |
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{{c|<math>\varphi (\mathrm{R}) = - \frac{\Omega^2}{2 \mathrm{R}^2}.</math>}} |
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L’équation des méridiennes serait alors |
L’équation des méridiennes serait alors |
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{{c|<math>- \frac{\Omega^2}{2 y^2} + \frac{\mathrm{M}}{\sqrt{x^2 + y^2}} = \mathrm{C}.</math>}} |
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