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<noinclude> |
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{{tiret2|suffi|sante}}. Si un pareil attribut pouvait convenir à la |
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{{c|<math> |
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volonté humaine, cela voudrait dire qu’une volonté |
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\left\{ |
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individuelle, dans ses manifestations extérieures, |
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\begin{array}{lll} |
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n’est pas déterminée par des motifs, ni par |
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&+\phi a.\tfrac{1}{24}\operatorname{D}^4\psi b.4b_1^3b_2&+\phi a.\tfrac{1}{120}\operatorname{D}^5\psi b.b^5\\ |
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des raisons d’aucune sorte, puisque autrement — |
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&+\operatorname{D}\phi a.\tfrac{1}{6}\operatorname{D}^4\psi b\left(3a_1b_1^2b_2+a_2b_1^3\right)&+\operatorname{D}\phi a.\tfrac{1}{24}\operatorname{D}^4\psi b.a_1b_1^4\\ |
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la conséquence résultant d’une raison donnée, de |
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&+\tfrac{1}{2}\operatorname{D}^2\phi a.\tfrac{1}{2}\operatorname{D}^2\psi b\left(2a_1^2b_1b_2+2a_1a_2b_1^2\right)&+\tfrac{1}{2}\operatorname{D}^2a.\tfrac{1}{6}\operatorname{D}^3\psi b.a_1^2b_1^3\\ |
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quelque espèce qu’elle soit, intervenant toujours |
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&+\tfrac{1}{6}\operatorname{D}^3\phi a.\operatorname{D}\psi b\left(a_1^3b_2+3a_1^2a_2b_1\right)&+\tfrac{1}{6}\operatorname{D}^3\phi a.\tfrac{1}{6}\operatorname{D}^2\psi b.a_1^3b_1^2\\ |
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avec une nécessité absolue — ses actes ne seraient |
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&+\tfrac{1}{24}\operatorname{D}^4\phi a.\psi b.4a_1^3a_2&+\tfrac{1}{24}\operatorname{D}^4\phi a.\operatorname{D}\psi b.a_1^4b_1\\ |
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plus libres, mais nécessités. Tel était le fondement |
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&&+\tfrac{1}{120}\operatorname{D}^5\phi a.\psi b.a_1^5\\ |
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de la pensée de Kant, lorsqu’il définissait la liberté, |
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\end{array} |
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« le pouvoir de commencer ''de soi-même'' une série |
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\right. |
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de modifications. » Car ces mots « de soi-même, » |
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</math>}}</noinclude> |
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ramenés à leur vraie signification, veulent dire |
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{{SA|et ainsi de suite.}} |
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« sans cause antécédente, >» ce qui est identique à |
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« sans nécessité. » De sorte que cette définition, bien |
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qu’elle semble en apparence présenter le concept |
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de la liberté comme un concept positif, permet à |
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une observation plus attentive d’en mettre de nouveau |
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en évidence la nature négative. |
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En examinant la composition successive de ces coefficiens, on en conclut la règle pratique suivante, pour déduire immédiatement un coefficient quelconque de celui qui le précède. |
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Une volonté libre, avons-nous dit, serait une volonté |
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{{c|{{Taille|{{sc|Règle}}|110}}.|m=1em}} |
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qui ne serait déterminée par aucune raison, |
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15. ''Pour déduire le développement de <math>A_{n+1}</math> de celui de <math>A_n</math> ; les dérivées des fonctions étant disposées en colonnes, d’après les dimensions de leurs exposens, et les lettres d’après leur ordre de succession ;'' |
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c’est-à-dire par ''rien,'' puisque toute chose qui en |
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détermine une autre est une raison ou une cause<ref>Schopenhauer a distingué nettement la ''raison'' et la |
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{{po|1}}''On ne fera varier, dans chaque terme de chaque colonne, que les coefficiens composés des quantités polynômiales <math>a_1,a_2,a_3,\ldots,</math> <math>b_1,b_2,b_3,\ldots,</math> d’après la règle du {{po|n}}8 ; en observant, pour ceux qui contiennent à la fois des <math>a</math> et des <math>b,</math> de ne faire varier d’abord que les <math>b,</math> et ensuite les <math>a,</math> mais dans le dernier terme seulement de chaque coefficient.'' |
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''cause'' dans sa ''Dissertation sur le Quadruple Principe'', etc. |
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{{nobr|P. 7-22}}. Elles diffèrent comme le principe de raison suffisante |
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{{po|2}}''On fera varier de plus, mais dans la dernière colonne seulement, la fonction <math>\psi b,</math> dans tous les termes, et, comme la puissance de <math>b_1</math> augmente alors d’une unité, on divisera par son exposant ainsi augmenté ;'' |
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diffère du principe de causalité. (V.{{lié}}Fouillée, |
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{{abr|Phil.|Philosophie}} de Platon, {{t.|II}}, p. 468).</ref> ; une volonté, dont les manifestations individuelles |
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{{po|3}}''Enfin, on fera encore varier, mais dans le dernier terme de la dernière colonne seulement, la fonction <math>\phi a</math> ; et, comme la puissance de <math>a_1</math> augmente alors d’une unité, on divisera par son exposant ainsi augmenté.'' |
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Donnons des exemples de chacune des trois parties de cette règles. |
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{{po|1}}Le coefficient de <math>\tfrac{1}{2}\operatorname{D}^2\phi a.\operatorname{D}\psi b,</math> dans <math>A_4</math> est <math>a_1^2b_2+2a_1a_2b_1.</math> |
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