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Soient v = beta |
Soient <math>v = \beta V = \sqrt{\xi'^2 + \eta'^2 + \zeta'^2}</math> la valeur absolue de cette vitesse, et <math>\lambda</math> l’angle que fait sa direction avec le rayon vecteur <math>OM.</math> |
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{{brn|6}} <!-- figure à insérer --> |
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⚫ | Pour un point lié à ces charges pendant leur déplacement, les quantités |
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⚫ | Pour un point lié à ces charges pendant leur déplacement, les quantités <math>\xi, \eta, \zeta, \xi', \eta', \zeta'</math>, et les composantes <math>\xi'', \eta'', \zeta''</math> de l’accélération <math>\Gamma = \gamma V</math> au temps <math>t - \theta</math>, sont des fonctions de cette dernière variable. La trajectoire de l’élément de charge qui passe en <math>O</math> à cet instant a une forme quelconque <math>T</math> connue ainsi que la loi du mouvement, si l’on se donne pour cet élément <math>\xi, \eta, \zeta</math>, en fonction de <math>t - \theta</math>. |
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(1) Psi = sum(rho*d(tau)/r), F = sum(rho*(ksi’)*d(tau)/r), G = sum(rho*(eta’)*d(tau)/r), H = sum(rho*(zeta’)*(d(tau)/r). |
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(1) <math>\Psi = \int{\frac{\rho d\tau}{r}}, F = \int{\frac{\rho\xi' d\tau}{r}}, G = \int{\frac{\rho\eta' d\tau}{r}}, H = \int{\frac{\rho\zeta' d\tau}{r}}.</math> |
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Il est essentiel de remarquer avec MM. des Coudres et Wiechert |
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Il est essentiel de remarquer avec {{MM.}} des Coudres et Wiechert<ref>{{sc|E. Wiechert}}, ''Lorentz Festschrift'' (''Arch. Néerl.'', 2{{e}} série, {{t.|V}}, {{pg|549}}; 1900).</ref> |