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{{nr||DOUBLE RÉFRACTION|285|}} |
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<noinclude>{{br0}}</noinclude>molécules en mouvement au bout de l’unité de temps appartiendront |
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DOUBLE RÉFRACTION |
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à une certaine surface qu’on appelle ''surface d’onde''. |
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285 |
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ftiolécules en mouvement au bout de l'unité de temps appar- |
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Cette surface est une sphère dans un milieu isotrope. En |
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tiendront à une certaine surface qu'on appelle surface |
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étendant aux corps non isotropes le principe de Huyghens, on |
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d'onde. |
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peut trouver l’équation de la surface d’onde dans ces milieux |
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Cette surface est une sphère dans un milieu isotrope. En |
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quand on connaît la vitesse de propagation d’une onde plane. |
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étendant aux corps non isotropes le principe deHuyghens, on |
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Mais on peut faire à cette extension du principe de Huyghens |
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peut trou ver l'équation de la surface d'onde dans ces milieux |
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les objections que nous avons signalées dans le cas des isotropes, |
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quand on connaît la vitesse de propagation d'une onde plane. |
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et pour être rigoureux, il nous faudrait recommencer |
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Maison peut faire à cette extension du principe de Huyghens |
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pour les corps anisotropes la justification à laquelle nous |
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les objections que nous avons signalées dans le cas des iso- |
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sommes parvenus dans le chapitre III. Nous nous bornerons |
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tropes, et pour être rigoureux, il nous faudrait recommencer |
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à admettre la manière de raisonner de Huyghens sans en |
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pour les corps anisotropes la justification à laquelle nous |
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chercher la justification. |
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sommes parvenus dans le chapitre III. Nous nous bornerons |
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à admettre la manière de raisonner de Huyghens sans eq |
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Considérons une onde plane <math>\mathrm{PP }' </math> { ''fig''. 20) passant par un |
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chercher la justification. |
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{{Img float|file=H.Poincaré-Limière-Fig-20.png|width=320px|align=right|cap=Fig. 20.}} |
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Considérons une onde plane PP' { flg. 20) passant par un |
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point <math>\mathrm{O}</math> d’un milieu anisotrope. Au bout de |
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point |
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l’unité de temps, cette onde coïncidera avec le plan <math>\mathrm{QQ}'</math> parallèle |
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d'un milieu |
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à <math>\mathrm{PP }', </math> et situé à une distance de ce dernier plan égale à la |
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anisotrope. Au bout de |
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vitesse de propagation <math>\mathrm{V }</math> de cette onde. |
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l'unité de temps, cette |
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onde coïncidera avec |
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D’autre part, l’ébranlement initial du point <math>\mathrm{O}</math> mettra en |
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le plan QQ' parallèle |
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mouvement au bout du temps <math>1 </math> les molécules du milieu élastique |
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Fig. 20 . |
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qui, d’après la définition de la surface d’onde, sont situées |
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à PP', et situé à une distance de ce dernier plan égale à la |
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sur la surface d’onde <math>\mathrm{S}</math> relative au point <math>\mathrm{O}.</math> Or, d’après |
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vitesse de propagation V de cette onde. |
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le principe de Huyghens, le mouvement de l’éther en tout |
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D'autre part, l'ébranlement initial du point |
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point de l’onde plane <math>\mathrm{QQ }' </math> est la résultante des mouvements |
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mettra en |
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qu’envoient isolément chacun des points <math>\mathrm{O,O}'</math> de l’onde <math>\mathrm{PP}'.</math> |
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mouvement au bout du temps 1 les molécules du milieu élas- |
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Les ondes élémentaires de ces points étant <math>\mathrm{S, \,S }', \dots</math> il ne peut y |
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tique qui, d'après la définition de la surface d'onde, sont si- |
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tuées sur la surface d'onde S relative au point 0. Or, d'après |
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le principe de Huyghens, le mouvement de l'éther en tout |
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point de l'onde plane QQ' est la résultante des mouvements |
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qu'envoient isolément chacun des points 0,0' de l'onde PP'. |
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Les ondes élémentaires de ces points étant S, S', ... il ne peut y |
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fS;^"' |
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