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<noinclude>{{br0}}</noinclude>{{tiret2|c’est-|à-dire}} le double de <math>\frac{d^2\xi}{dt^2},</math>
28i
{{Img float|file=H.Poincaré-Limière-Fig-19.png|width=160px|align=left|cap=Fig. 19.}}
THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA LUMIÈRE
<math>\frac{d^2\eta}{dt^2},</math> <math>\frac{d^2\zeta}{dt^2}\cdot</math> Le point <math>\mathrm{S}</math>
/72Ï fl'l,
se déduisant du point <math>\mathrm{P}</math> par une construction géométrique
fl'^T
⚫
indépendante de la direction des
'
axes, les valeurs de <math>\frac{d^2\xi}{dt^2},</math> <math>\frac{d^2\eta}{dt^2},</math>
'
⚫
<math>\frac{d^2\zeta}{dt^2}</math> auront toujours la même forme quels que
à-dire le double de —'i —7 -^1 -j-^' Lo point S se déduisant du
soient les axes. Les équations (IV) seront
point P par une construction géomé-
⚫
toujours vraies, mais <math>\mathrm{F}</math> aura pour
⚫
trique indépendante de la direction des
⚫
expression dans le cas le plus général
axes, les valeurs de -7 -7' ^-r -

-r -; auront
{{c|<math> \mathrm{F} = au^2 + bv^2 + cw^2 + 2d vw + 2e wu + 2f uv. </math>|m=1em}}
al^ dt^ dt-

⚫
toujours la même forme quels que
soient les axes. Les équations (IV) se-
En développant les seconds termes des équations (IV), on obtient alors

⚫
ront toujours vraies, mais F aura pour
{{c|<math>\begin{align}
⚫
expression dans le cas le plus général
\frac{d^2\xi }{dt^2} &= -(au + fv + ew), \\[1.5ex]
Fig. 19 .
\frac{d^2\eta }{dt^2} &= -(fu + bv + dw), \\[1.5ex]
F= mi'^ -|-iy2 _|_ cjc,2
\frac{d^2\zeta}{dt^2} &= -(eu + dv + cw) \,; \\
_j_ 2c?vîo -] - 2ewu -j- 2/'«<w.
\end{align}</math>|m=1em}}
En développant les seconds termes des équations (IV), on

obtient alors
⚫
{{SA|ce sont les équations de la double réfraction rapportées à des
d^
⚫
axes quelconques.}}
dt^'

= — [au-\-fv+ eic),
⚫
{{c|SURFACE D’ONDE. — PROPAGATION RECTILIGNE DE LA LUMIÈRE.|m=3em}}
_J = _ {fu J^bv-\- dw),

d^^
⚫
'''180. Surface d’onde. ''' — Si nous supposons l’éther primitivement
⚫
ce sont les équations de la double réfraction rapportées à des
⚫
au repos et qu’à l’origine des temps on ébranle les
⚫
axes quelconques.
⚫
SURFACE d'onde. — PROPAGATION RECTILIGNE DE LA LUMIÈRE.
⚫
180. Surface donde. — Si nous supposons l'éther primi-
⚫
tivement au repos et qu'à l'origine des temps on ébranle les
molécules contenues dans une sphère de rayon très petit, les
molécules contenues dans une sphère de rayon très petit, les
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