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formules qui se réduiront à

${\begin{aligned}&r^{2}=x_{1}^{2}+y_{1}^{2}+(z_{1}-\zeta _{1})^{2},\\&r'^{2}=r^{2}+2\varphi \varphi '+2\psi \psi '+2\theta \theta '+\varphi '^{2}+\psi '^{2}+\theta '^{2},\end{aligned}}$

en ayant égard aux équations connues qui ont lieu entre les neuf cosinus $a,b,$ etc.

L’action primitive de $\mathrm {M} '$ sur $\mathrm {M} _{1}$ sera $fr\,;$ elle deviendra $fr'$ dans le second état du corps : nous la regarderons comme attractive ou comme répulsive selon qu’elle sera positive ou négative ; et cela étant, les composantes parallèles aux axes des $x,y,z$ et tendantes à augmenter les coordonnées du point $\mathrm {M} _{1},$ , seront

${\frac {\varphi +\varphi '}{r'}}fr',\quad {\frac {\psi +\psi '}{r'}}fr',\quad {\frac {\theta +\theta '}{r'}}fr'.$

En prenant la somme de chacune de ces quantités, étendue à tous les points $\mathrm {M} '$ qui répondent à des valeurs positives ou négatives de $x_{1}$ et $y_{1},$ et seulement à des valeurs négatives de $z_{2},$ on aura les composantes suivant les mêmes axes de l’action exercée sur le point $\mathrm {M} ,$ par la partie du corps qui était primitivement terminée par le plan des $x_{1},y_{1}.$ Cela fait, prenons de nouveau la somme de chaque résultat, étendue à tous les points $\mathrm {M} ,$ qui répondent à des valeurs positives de $\zeta _{1}\,;$ puis multiplions ces nouvelles sommes par le nombre de molécules contenues dans une surface $\omega$ assez petite pour que leurs valeurs ne changent pas sensiblement dans toute son étendue ; ces produits exprimeront les composantes de l’action totale de cette même partie du corps, relative à la portion $\omega$ de sa surface dont le point $\mathrm {M}$ fait partie. La moyenne des intervalles moléculaires ayant été