De cette manière, la formule (18) réduite à son second terme, deviendra
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(22)
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en désignant par
une quantité positive, égale à
abstraction faite du signe.
Le point
étant situé en dehors de l’ébranlement primitif, les quantités
sont nulles (no 3); et si nous représentons par
les composantes de sa vitesse suivant les mêmes directions que dans le numéro précédent, nous aurons
![{\displaystyle u_{1}={\frac {d\varphi }{dr}},\qquad v_{1}={\frac {1}{r}}{\frac {d\varphi }{d\mu }},\qquad w_{1}={\frac {1}{r\sin .\mu }}{\frac {d\varphi }{d\lambda }},\qquad s={\frac {1}{a^{2}}}{\frac {d\varphi }{dt}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/965af3bf21e7a9648b2a6d17e4956a37832e1a3a)
pour déterminer cette vitesse et la dilatation correspondante.
Maintenant, tant qu’on aura
il en sera de même à l’égard de la variable
la quantité
surpassera
et l’on aura
dans toute l’étendue de l’intégration relative à
ce qui rendra nulle, la fonction
et conséquemment la valeur précédente de
Le mouvement du point
ne commencera donc pas avant qu’on n’ait
Lorsque
sera devenu
la partie de
relative aux valeurs de
moindres que
sera encore nulle, et l’on pourra ne faire commencer l’intégrale relative à cette variable qu’à partir de
en faisant donc,
![{\displaystyle \rho =r-\varepsilon +\rho ',\qquad d\rho =d\rho ',}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bbddeaf3b607b64ebde169d2c86592ec04e37bc3)
l’intégrale relative à
s’étendra depuis
jusqu’à
le rayon
disparaîtra des valeurs de
et
qui ne sont fonctions que de la différence
et l’on aura