le même angle que dans le no 13 : la valeur de
est donc la même chose que
![{\displaystyle \Omega '={\frac {1}{4\pi }}\int _{0}^{\mu }\int _{0}^{2\pi }\Theta '\psi '(r'\cos .\theta '\pm a't)\sin .\theta 'd\theta 'd\omega '}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5fe33621545e040cc0e4cb418c0f8511428044ac)
![{\displaystyle -{\frac {1}{4\pi }}\iint \Theta '\psi '(r'\cos .\theta '\pm a't)\sin .\theta 'd\theta 'd\omega '\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/51defb4036d773f77b97fc029995de74a32d68b4)
la seconde intégrale répondant à
comme dans l’expression de ![{\displaystyle \Pi '.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fe17a096e88b912efb9646f8632381f6d40123eb)
Ses limites seront différentes selon que le rayon vecteur
du point auquel ces formules appartiennent traversera
ou tombera en dehors, c’est-à-dire, selon que l’on aura
ou
Pour les déterminer dans ces deux cas, on se rappelera que
représente l’angle que fait un rayon quelconque de
avec
et
l’angle compris entre le plan de ces deux droites et un plan fixe passant par
Cela posé,
1o Lorsque
traverse
chaque plan mené par
et correspondant à un angle
rencontre la surface conique qui limite
suivant une seule génératrice ; celle qui se trouvera dans le prolongement de ce plan, de l’autre côté de la verticale, devant être regardée comme répondant à
Donc, en désignant par
l’angle que fait cette génératrice unique avec
l’intégrale étendue à tous les points de
devra être prise, d’abord depuis
jusqu’à
et ensuite depuis
jusqu’à
Par conséquent, dans ce premier cas, les expressions de
et
seront
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(m)
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