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${\begin{aligned}&+{\frac {4}{2\varpi {\sqrt {e}}}}\mathrm {Q} _{2}\sin {\frac {2\mu \varpi }{2m}}\sin {\frac {2\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&+{\frac {4}{3\varpi {\sqrt {e}}}}\mathrm {Q} _{3}\sin {\frac {3\mu \varpi }{2m}}\sin {\frac {3\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&+\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots .\end{aligned}}$

On aura de même dans ce cas

${\begin{aligned}u_{\mu }=&-{\frac {\varpi {\sqrt {e}}}{m^{2}}}\ \ \mathrm {P} _{1}\sin {\frac {\mu \varpi }{2m}}\ \ \sin {\frac {\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&-{\frac {2\varpi {\sqrt {e}}}{m^{2}}}\mathrm {P} _{2}\sin {\frac {2\mu \varpi }{2m}}\sin {\frac {2\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&-{\frac {3\varpi {\sqrt {e}}}{m^{2}}}\mathrm {P} _{3}\sin {\frac {3\mu \varpi }{2m}}\sin {\frac {3\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&-\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \\&+{\frac {2}{m}}\mathrm {Q} _{1}\sin {\frac {\mu \varpi }{2m}}\ \ \cos {\frac {\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&+{\frac {2}{m}}\mathrm {Q} _{2}\sin {\frac {2\mu \varpi }{2m}}\cos {\frac {2\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&+{\frac {2}{m}}\mathrm {Q} _{3}\sin {\frac {3\mu \varpi }{2m}}\cos {\frac {3\varpi t{\sqrt {e}}}{2m}}\\&+\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots .\end{aligned}}$

35. Soient infiniment petites les masses $\mathrm {M}$ des corps, en sorte que leur somme soit finie et égale à $\mathrm {S} ,$ on aura $m=\mathrm {\frac {S}{M}} \,;$ de plus, si $a$ exprime la longueur de l’axe $\mathrm {AB} ,$ on aura encore $m={\frac {a}{r}},$ d’où

${\frac {a}{r}}=\mathrm {\frac {S}{M}} \quad {\text{et}}\quad r={\frac {a\mathrm {M} }{\mathrm {S} }}\,;$

donc la quantité $e,$ qui est égale à ${\frac {2\mathrm {E} h}{\mathrm {MT} ^{2}r}}$ (19), deviendra égale à ${\frac {2\mathrm {E} h\mathrm {S} }{\mathrm {T^{2}M^{2}} a}},$ et par conséquent

${\frac {\sqrt {e}}{m}}={\frac {1}{\mathrm {TM} m}}{\sqrt {\frac {2\mathrm {E} h\mathrm {S} }{a}}},$