Nous espérons que, maintenant, on se rendra mieux compte de la marche de la méthode : il s’agit, d’abord, de bien déterminer des paraboles théoriques d’après l’exemple ci-dessus, pour tous les cas qui se présenteront, considérés seulement comme hauteur et vitesse d’avion, ce qui sera aisé par un calcul bien simple ; puis de rectifier ces données acquises, par des évaluations de déformations, de retards, etc., provenant des conditions dans lesquelles voleront les avions ; ce dont nous allons nous occuper dans la suite.
Trajectoire dans l’air avec calme plat
En tenant comme exacte la parabole décrite ci-dessus, nous pourrons y baser tous les calculs ; nous ne changerons aucune de ses données et nous conserverons la figure 18 pour la démonstration. Mais, maintenant, la trajectoire se développera dans le milieu atmosphérique, supposé très calme par rapport à la terre.
Pour arriver à établir les vitesses réelles des torpilles et exactement les temps écoulés, nous serons obligé de faire intervenir la résistance de l’air. Ce qui se produira, on le comprend, sera un ralentissement dans les vitesses et une prolongation des temps, comparés à ceux obtenus dans le vide, précédemment. Le mouvement de la torpille prendra donc un retard par rapport à la trajectoire parabolique normale décrite à la figure 18, d’autant plus grand, que la torpille sera plus petite. Nous considérerons ce retard dans ses deux composantes, celle qui est horizontale et celle qui suit la verticale ; cela est nécessaire à cause de la divergence de leurs effets ; nous appellerons la première R et la deuxième R, leur résultante, nous la désignerons par R ; mais nous n’en connaîtrons les véritables valeurs que plus loin, lorsque nous traiterons spécialement ce sujet.
En effet, pour savoir la valeur de tout ce qui caractérise R et R, il faudra introduire dans les calculs : le poids de la torpille, son volume, son diamètre cylindrique, sa lon-
