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GENÈSE ET DESTRUCTION D’ATOMES

Nous savons d’autre part (110) que sur $\mathrm {N}$ atomes de radium, il en disparaît par seconde $\mathrm {N}$·1,09·10⁻¹¹, et cela donne $\mathrm {N}$ par l’équation

226,5 × 3,4·10¹⁰ = $\mathrm {N}$·1,09·10⁻¹¹,

d’où résulte, dans l’état actuel des mesures,

$\mathrm {N}$ = 71·10²².

118. — Énergie cinétique d’un projectile α. — Si, comme c’est le cas pour le radium, on connaît l’énergie cinétique et la vitesse des projectiles α, on aura, encore d’une façon nouvelle, la masse de l’atome d’hélium et les grandeurs moléculaires.

L’énergie cinétique, à quelques centièmes près (relatifs aux rayons pénétrants β et γ), se confond avec la chaleur sans cesse dégagée (Curie). Soient $u_{1}$, $u_{2}$, $u_{3}$, $u_{4}$, les vitesses initiales (déterminées par Rutherford) pour les 4 séries de projectiles α émis par le radium en état de régime constant. On aura sensiblement, puisque le radium dégage 120 calories par gramme et par heure (3 600 secondes), et que la masse de 1 atome d’hélium est ${\frac {4}{\mathrm {N} }}$,

${\frac {1}{2}}\,{\frac {4}{\mathrm {N} }}\,3{,}4\cdot 10^{10}\,[u_{1}^{2}+u_{2}^{2}+u_{3}^{4}+u_{4}^{4}]={\frac {110\cdot 4{,}18\cdot 10^{7}}{3\,600}}$,

soit pour $\mathrm {N}$ une valeur voisine de 60·10²².

Quant à l’énergie individuelle d’un projectile α, elle est de l’ordre du cent-millième d’erg.

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