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transmise dans l’intérieur du verre (n^o 40),

$v'={\frac {2v}{1+c}}.$

Pour plus de généralité, supposons que sa seconde surface est en contact avec un milieu différent de l’air ; soit $c',$ ce que devient la quantité $c,$ relativement au verre et à ce nouveau milieu ; désignons par $v',$ la vîtesse des molécules lumineuses, appartenantes à l’onde réfléchie dans le verre, et par $v'',$ celle des molécules qui font partie de l’onde transmise dans le nouveau milieu ; nous aurons

$v'_{1}={\frac {1-c'}{1+c'}}v',\qquad v''={\frac {2v'}{1+c'}}\,;$

et si l’on veut que l’air soit aussi le nouveau milieu, il suffira de faire $c'={\frac {1}{c}}.$ Revenue à la première surface du verre, l’onde réfléchie dans cette matière se partagera de nouveau en deux autres, l’une réfléchie dans le verre, et l’autre transmise dans l’air : si l’on représente par $v_{_{\scriptscriptstyle {II}}}$ la vîtesse propre des molécules qui appartiennent à cette onde transmise, on aura

$v_{_{\scriptscriptstyle {II}}}={\frac {2v'_{1}}{1+{\cfrac {1}{c}}}}={\frac {1-c'}{1+c'}}.{\frac {2cv'}{1+c}}\,;$

donc, en exprimant les vîtesses $v_{_{\scriptscriptstyle {II}}}$ et $v''$ au moyen de $v,$ nous aurons

$v_{_{\scriptscriptstyle {II}}}={\frac {4c(1-c')v}{(1+c)^{2}(1+c')^{2}}},\qquad v''={\frac {4v}{(1+c)(1+c')}}.$

Représentons maintenant par $\mathrm {I,\,I_{1}}$ et $\mathrm {I} _{_{\scriptscriptstyle {II}}},$ les intensités de la lumière primitive ou incidente, réfléchie à la première surface du verre, et réfléchie à sa seconde surface ; ces trois