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qu’il est impossible de la démêler d’avec toutes les variations auxquelles les vents sont assujettis : pour le faire voir, déterminons le mouvement d’une molécule aérienne située sous l’équateur lorsque l’astre attirant est dans le plan de ce grand cercle ; on aura dans ce cas $u'=0,$ et l’équation (7’) de l’article précédent deviendra

$\alpha {\frac {d^{2}v'}{dt^{2}}}=-\alpha g{\frac {\partial y'}{\partial \varpi }}-\alpha g{\frac {\partial y}{\partial \varpi }}-\alpha \mathrm {K} \sin(2nt+2\varpi -2\varphi )\,;$

en substituant dans cette équation, au lieu de ${\frac {\partial y'}{\partial \varpi }}+{\frac {\partial y}{\partial \varpi }},$ sa valeur

$-2(a'+a)\sin(2nt+2\varpi -2\varphi ),$

on aura, en observant que $2\alpha g(a'+a)-\alpha \mathrm {K} =2\alpha ga'',$

$\alpha {\frac {d^{2}v'}{dt^{2}}}=-2g.7^{\mathrm {p} }{,}629.0{,}4203\sin(2nt+2\varpi -2\varphi ),$

ce qui donne, en intégrant,

$\alpha {\frac {dv'}{dt}}=\mathrm {H} +{\frac {g}{n}}7^{\mathrm {p} }{,}629.0{,}4203\cos(2nt+2\varpi -2\varphi ),$

$\mathrm {H}$ étant une constante arbitraire. Or, si l’on suppose que l’élément $dt$ du temps soit d’une seconde, $\alpha dv'$ représentera l’espace parcouru dans l’intervalle d’une seconde ; de plus, en nommant $\mathrm {T}$ le temps d’une révolution de la Terre sur son axe, on a $n\mathrm {T}$ égal à $360^{\circ },$ le rayon étant pris pour l’unité ; par conséquent

$n\mathrm {T} ={\frac {2.355}{113}},$

ce qui donne

$ndt={\frac {2.355}{113}}{\frac {1''}{23^{\mathrm {h} }56^{\mathrm {m} }}}={\frac {355}{113}}{\frac {1}{30.1436}}.$

D’ailleurs ${\frac {g}{n^{2}}}={\frac {1}{289}}\,;$ on aura donc

${\frac {g}{n^{2}}}ndt.7^{\mathrm {p} }{,}629.0{,}4203=0^{\mathrm {p} }{,}06758,$

partant

$\alpha dv'=\alpha \mathrm {H} '+0^{\mathrm {p} }{,}06758\cos(2nt+2\varpi -2\varphi ),$