Reprenons maintenant les équations (V) de l’article XXIX ; nous pourrons y supposer
Il nous reste présentement à déterminer les petits espaces
que le point 
auquel la force 
est appliquée, parcourt dans la direction de cette force, en vertu des variations de 
et 
D’abord il est visible qu’en vertu de la variation de 
ce point reste immobile, puisque, par hypothèse, le sphéroïde tourne autour de l’axe 
(fig. 1) en vertu de la variation de 
on aura donc 
Si l’on nomme ensuite 
la distance du méridien de l’astre à l’équinoxe d’automne, cette distance étant comptée sur l’équateur suivant l’ordre des signes, on aura 
pour l’angle que forme ce méridien avec celui qui est perpendiculaire au plan de l’écliptique ; cela posé, si l’on suppose à la projection de l’axe 
sur l’écliptique un mouvement angulaire autour du centre 
et égal à 
le mouvement du point 
sera visiblement égal à 
et ce mouvement, décomposé suivant la direction de la force 
sera 
on aura donc
Pareillement, si l’on suppose l’axe décrire autour du centre 
dans le plan du méridien perpendiculaire à l’écliptique, l’angle différentiel 
le mouvement du point sera 
et ce mouvement, décomposé dans la direction de la puissance sera 
on aura ainsi
