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et

${\begin{aligned}e\quad =&{\frac {2\mathrm {K} \sin \nu \cos \nu }{6lg\left(1-{\cfrac {3\Delta }{5\Delta ^{(1)}}}\right)-m^{2}}},\\e^{(1)}=&{\frac {4\mathrm {K} \sin \nu \cos \nu }{6lg\left(1-{\cfrac {3\Delta }{5\Delta ^{(1)}}}\right)-m^{2}}},\end{aligned}}$

ce qui est conforme à ce que nous avons trouvé, article XI. Si l’on fait $i=n,$ ce qui a lieu à peu près pour la Terre, on aura, en observant que $q={\frac {2n^{2}}{11g\left(1-{\cfrac {\Delta }{3\Delta ^{(1)}}}\right)}},$

${\begin{aligned}f\quad =&{\frac {{\cfrac {8\mathrm {K} }{g}}\sin \nu \cos \nu }{7-{\cfrac {19\Delta }{15\Delta ^{(1)}}}}},\\f^{(1)}=&0,\\e\quad =&{\frac {{\cfrac {22\mathrm {K} }{g}}{\cfrac {g}{n^{2}}}\sin \nu \cos \nu \left(1-{\cfrac {\Delta }{3\Delta ^{(1)}}}\right)}{7-{\cfrac {19\Delta }{15\Delta ^{(1)}}}}},\\e^{(1)}=&0.\end{aligned}}$

Cherchons présentement les valeurs de $p,p_{1},p^{(1)},p_{1}^{(1)}$ et ϐ, on aura, par l’article XVI, les trois équations

${\begin{aligned}{\frac {2n-2i}{i}}{\text{ϐ}}+{\frac {gp_{1}}{i^{2}}}=&{\frac {\mathrm {K} }{2i^{2}}}\sin ^{2}\nu ,\\p=&\mathrm {D} _{1},\\2n^{2}{\text{ϐ}}=&gp^{(1)}\left(1-{\frac {\Delta }{3\Delta ^{(1)}}}\right)\,;\end{aligned}}$

on trouvera facilement

$\mathrm {D} _{1}={\frac {3i-2n}{i}}{\text{ϐ}}l+{\frac {2n-4i}{i}}{\text{ϐ}}q+{\frac {g}{i^{2}}}\left(p_{1}q+p_{1}^{(1)}l\right)-{\frac {q\mathrm {K} }{2i^{2}}}\sin ^{2}\nu \,;$

on a ensuite

$p_{1}=p-{\frac {\text{ʎ}}{2g}},\qquad p_{1}^{(1)}=p^{(1)}-{\frac {{\text{ʎ}}^{(1)}}{2g}},$