solide qui n’est que la différence de la masse entière au paraboloïde osculateur. Pour déterminer la force tangentielle due à l’attraction de ce solide différentiel sur le point , nommons la distance d’un des éléments de ce solide à ce point. Nommons encore l’angle que cette droite forme avec l’axe des . Les attractions sur le point n’étant sensibles que dans un très-petit espace, on peut considérer ici les trois droites et comme étant dans un même plan tangent à la surface au point , et l’on peut négliger les puissances et les produits de et de supérieurs au troisième ordre. On aura ainsi, pour l’élément du solide différentiel,
Si l’on désigne la loi de l’attraction par l’attraction de cet élément sur le point , décomposée parallèlement à l’axe des sera
et parallèlement à l’axe des elle sera
On aura de plus
la force tangentielle du point , due à l’attraction de la masse fluide, sera donc, parallèlement aux
et parallèlement aux elle sera
Les intégrales relatives à doivent être prises depuis jusqu’à étant la demi-circonférence dont le ravon est l’unité ; les deux intégrales précédentes deviennent