Concevons un canal dont la branche soit verticale et la branche horizontale. La force dont le fluide est animé dans le canal est égale à plus à la force qui agit en , soit par l’action du fluide sur le canal, soit par la pression de l’atmosphère. La première de ces deux forces est représentée par ; nommons la seconde ; la force totale de la colonne sera donc L’action dont le fluide du canal est animé est égale : 1o à l’action du fluide sur ce canal, et cette action est égale à ; 2o à l’action du plan sur le même canal. Mais cette action est détruite par l’attraction du fluide sur le plan, et il ne peut en résulter dans le plan aucune tendance à se mouvoir ; car, en ne considérant que ces attractions réciproques, le fluide et le plan seraient en repos, l’action étant égale et contraire à la réaction ; ces attractions ne peuvent produire qu’une adhérence du plan au fluide, et l’on peut ici en faire abstraction. Il suit de là que le fluide presse le point avec une force égale à ou simplement
Déterminons la pression intérieure correspondante. Pour cela, concevons le canal dont la branche soit verticale et la branche horizontale. La force dont le fluide est animé dans la branche est égale à plus à la pression de l’atmosphère, plus à la force avec laquelle le fluide agit sur la colonne , et qui, par ce qui précède, est égale à La force dont le fluide est animé est donc Or on a, par ce qui précède,
donc la force du canal est La force du canal est égale à ; le point sera donc pressé à l’intérieur par la différence de ces forces, ou par ou Ainsi le plan est également pressé à l’intérieur et à l’extérieur, et il sera en équilibre en vertu de ces pressions.
Le fluide à l’extérieur s’élève jusqu’en , en formant une courbe et dans l’intérieur, il s’élève jusqu’en , en formant la courbe Les parties du plan extrêmement voi\sines de et de , et semblable-
