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Mais on a, par ce qui précède,

${\frac {1}{b''}}={\frac {\sin \theta '}{h}}-{\frac {\mathrm {Q} }{b}},\qquad {\frac {1}{b''_{1}}}={\frac {\sin \theta '}{h_{1}}}-{\frac {\mathrm {Q} }{b'_{1}}},\qquad$

$b'$ étant ici le rayon osculateur de la courbe que forme la section de la goutte par le plan intermédiaire. De plus,

${\begin{aligned}{\frac {1}{h}}=&{\frac {1}{a\operatorname {tang} \varpi }}+{\frac {x}{a^{2}\operatorname {tang} \varpi }}\left(1+{\frac {a\operatorname {tang} {\frac {1}{2}}\theta '\operatorname {tang} \varpi }{\alpha }}\right),\\\\{\frac {1}{h_{1}}}=&{\frac {1}{a\operatorname {tang} \varpi }}\,;\end{aligned}}$

on aura donc

$-{\frac {\mathrm {H} x\sin \theta '}{2a^{2}\operatorname {tang} \varpi }}\left(1+{\frac {a\operatorname {\operatorname {tang} } {\frac {1}{2}}\theta '\operatorname {\operatorname {tang} } \varpi }{\alpha }}\right)+{\frac {\mathrm {QH} }{2}}\left({\frac {1}{b'}}-{\frac {1}{b'_{1}}}\right)+gx\sin \mathrm {V} =0.$

La section différant peu d’un cercle, $b'$ est à peu près égal à la demi largeur $\alpha$ de la goutte ; $b''$ est, par ce qui précède, égal à peu près à ${\frac {h}{\sin \theta '}},$ et $h$ est la demi-épaisseur de la goutte ; $b'$ est donc fort considérable relativement à $b''$ et, par conséquent, ${\frac {1}{b'}}$ est très-petit par rapport à ${\frac {1}{b''}}\,;$ la différence ${\frac {1}{b'}}-{\frac {1}{b'_{1}}}$ peut donc être négligée, eu égard à ${\frac {1}{b''}}-{\frac {1}{b''_{1}}}.$ Cela est d’autant plus permis que, $b'_{1}$ tenant le milieu entre les valeurs extrêmes de $b',$ la plus grande valeur de la différence ${\frac {1}{b'}}-{\frac {1}{b'_{1}}}$ n’est qu’environ la moitié de la différence des valeurs extrêmes de ${\frac {1}{b'_{1}}}.$ D’ailleurs, la figure de la goutte étant à fort peu près circulaire, comme l’expérience elle-même l’indique, la différence ${\frac {1}{b'}}-{\frac {1}{b'_{1}}}$ est presque insensible. On peut encore, dans l’équation précédente, négliger la fraction ${\frac {a\operatorname {\operatorname {tang} } {\frac {1}{2}}\theta '\operatorname {\operatorname {tang} } \varpi }{\alpha }}$ vis-a-vis de l’unité, parce que, $2a\operatorname {tang} \varpi$ étant l’épaisseur de la goutte dont la largeur est $2\alpha ,$ cette fraction est le rapport de l’épaisseur de la goutte à sa largeur, rapport qui, par la