or on a, par le no 4,
![{\displaystyle {\frac {r'\delta r'}{a'^{2}}}=-{\frac {mn'{\rm {G}}}{2\left(n-n'-{\rm {N'}}\right)}}\cos(nt-n't+\varepsilon -\varepsilon ')}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b55a97cd9c4be16c747ee4709246cb5ee29e9e3d)
![{\displaystyle -{\frac {m''n'{\rm {F'}}}{2\left(n-n'-{\rm {N'}}\right)}}\cos(2n't-2n''t+2\varepsilon '-2\varepsilon ''),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4114ce81da85eec029f53ee975cbd8b074509c68)
![{\displaystyle \delta v'={\frac {mn'{\rm {G}}}{n-n'-{\rm {N'}}}}\sin(nt-n't+\varepsilon -\varepsilon ')}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b6f58abf940f79090a3679f54c6737a85b361108)
![{\displaystyle +{\frac {m''n'{\rm {F'}}}{n-n'-{\rm {N'}}}}\sin(2n't-2n''t+2\varepsilon '-2\varepsilon '').}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/be23eda422cfd971e68e38caeac11a95b7d544c7)
Par le même numéro on a, à très-peu près,
![{\displaystyle {\rm {G}}=2a'{\rm {A}}_{1}^{(1)}-a'^{2}{\frac {\partial {\rm {A_{1}^{(1)}}}}{\partial a'}}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/02d4848a636391ce5e10365d3d5e59b8609c8f4c)
on aura donc, en ne conservant que les termes dépendants des angles
et ![{\displaystyle n't-2n''t+\varepsilon '-2\varepsilon '',}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/25acf04388aa6c640b885ca86e1590733032da23)
![{\displaystyle d(e'\cos \varpi ')=}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5c9b9554f8e47ab433301aefdfc2a4ee3d01a52b)
![{\displaystyle {\begin{aligned}&-{\frac {mn'dt}{2}}\ \ {\rm {G}}\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]\sin(nt-2n't+\varepsilon -2\varepsilon '),\\&-{\frac {m''n'dt}{2}}{\rm {F}}'\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]\sin(n't-2n''t+\varepsilon '-2\varepsilon '').\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d17ef54a14d56a09f1bd13669ecceb43feef0cc3)
Soit
le terme de
que nous avons déterminé dans le no 7. Si l’on observe que
![{\displaystyle nt-2n't+\varepsilon -2\varepsilon '=\pi +n't-2n''t+\varepsilon '-2\varepsilon '',}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/22bf8f34a56d1ca2589cb7fa889d0a29ea9b74c9)
on aura, dans
le terme
![{\displaystyle {\begin{aligned}&{\frac {m}{4}}\ \ n'dt\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]{\rm {G(2Q'-Q)}}\sin(gt+\Gamma )\\-&{\frac {m''}{4}}n'dt\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]{\rm {F'(2Q''-Q')}}\sin(gt+\Gamma )\,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/22b9f77ab094368f00a5be66e8011aa831eacc45)
il faut donc ajouter au second membre de l’équation
du no 6 la quantité
![{\displaystyle {\begin{aligned}&-{\frac {m}{4}}\ \ n'\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]{\rm {G(2Q'-Q)}}\\&+{\frac {m''}{4}}n'\left[1-{\frac {(1)}{n-n'-{\rm {N'}}}}\right]{\rm {F'(2Q''-Q').}}\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/67eec5d39b069d15d8f6172b2b6a0f4231de5f8f)
On trouvera, de la même manière, qu’il faut ajouter au second membre