chaleur rayonnante, soit parce que la masse du thermomètre, quelque petit qu’il soit, est fort grande relativement à celle du gaz qu’on condense. Des expériences faites avec le calorimètre la donneraient d’une manière très précise. L’effet de la chaleur ainsi dégagée est sensible sur la vitesse du son ; elle produit l’excès de cette vitesse sur celle que donne la théorie ordinaire, comme je m’en suis assuré par le calcul.
Il suit encore de ce qui précède que, si l’on conçoit des volumes égaux de deux différents gaz renfermés dans deux enveloppes de même capacité et inextensibles, si l’on suppose qu’à une température donnée le ressort de ces deux gaz soit le même en augmentant de la même manière leur température, l’accroissement de leur ressort sera le même, puisqu’il ne dépend que de la température. Concevons maintenant que les enveloppes qui les contiennent cessent d’être inextensibles ; les deux gaz se dilateront jusqu’à ce que leurs ressorts soient égaux à la pression de l’atmosphère qui environne ces enveloppes, et comme, pour chaque gaz, le volume est en raison inverse du ressort, les deux gaz prendront le même volume et se dilateront également. C’est, en effet, ce que le citoyen Gay-Lussac a constaté par un grand nombre d’expériences. On voit, parce que nous venons de dire, que ce fait intéressant est lié à celui de l’accroissement du ressort des gaz en raison inverse de leur volume et, par conséquent, à ce principe général que la force révulsive des molécules des gaz est indépendante de leur écartement mutuel et ne dépend que de la température.
Laplace, que j’avais consulté sur les changements que l’élasticité des gaz éprouve dans leur compression, me remit la Note V que je fis imprimer aussitôt ; après un examen plus attentif, il me donna celle que je joins ici ; il en résulte qu’il faut modifier ce que j’ai exposé : que les quantités de calorique qui sont contenues dans un gaz ne suivent pas les rapports des volumes, indépendamment des effets de la compression, et que les gaz ne diffèrent pas
