leur sortie par la première face prendront des directions parallèles à celles qu’ils avaient prises dans le premier cas : ces faisceaux seront donc parallèles entre eux et au plan d’incidence du rayon généra leur ; seulement, au lieu d’être sensiblement confondus, comme dans le premier cas, ils seront séparés par des distances d’autant plus grandes que le cristal aura plus d’épaisseur.
Maintenant, si l’on considère un rayon quelconque intérieur sortant en partie par la seconde face et en partie réfléchi par elle en deux faisceaux, le rayon sorti sera parallèle au rayon généra leur ; car la lumière, en sortant du cristal, doit prendre une direction parallèle à celle qu’elle avait en y entrant, puisque les deux faces d’entrée et de sortie étant supposées parallèles, elle éprouve en sortant l’action des mêmes forces qu’elle avait éprouvées en entrant, mais en sens contraire. Concevons, par la direction du rayon sorti, un plan perpendiculaire à la seconde face et, dans ce plan, imaginons au dehors du cristal une droite passant par le point de sortie et formant avec la perpendiculaire à la face, mais du côté opposé à la direction du rayon sorti, le même angle que cette direction ; enfin, concevons un rayon solaire entrant suivant cette droite dans le cristal. Ce rayon se partagera, à son entrée, en deux autres qui, au sortir du cristal par la première face, prendront des directions parallèles au rayon solaire avant son entrée par la seconde face ; elles seront visiblement parallèles aux directions des deux faisceaux réfléchis : ce qui ne peut avoir lieu qu’au tant que les deux rayons dans lesquels se divise le rayon solaire, en entrant par la seconde face, se confondent respectivement dans l’intérieur du cristal avec les directions des deux faisceaux réfléchis. Or, la loi d’Huygens donne les directions des rayons dans lesquels le rayon solaire se divise ; elle donnera donc aussi celles des deux faisceaux réfléchis dans l’intérieur du cristal.
Si les deux faces du cristal ne sont pas parallèles, on aura par la même loi les directions des deux rayons dans lesquels le rayon généra leur se divise en pénétrant par la première face ; on aura ensuite, par cette loi, les directions de chacun de ces rayons à leur sortie par
