rayon extraordinaire ne sont point absolues, mais qu’elles sont uniquement relatives à la position du rayon par rapport à l’axe du cristal. Pour le faire voir, rappelons le singulier phénomène que la lumière présente après son passage à travers un cristal.
En passant dans un cristal, la lumière se divise en deux faisceaux, l’un ordinaire et l’autre extraordinaire, et chacun d’eux sort du cristal sans se diviser. Si l’on conçoit un second cristal placé au-dessous du premier, dans une situation entièrement semblable, alors le rayon ordinaire sera rompu ordinairement en passant dans le second cristal, et le rayon extraordinaire sera rompu extraordinairement. Cela aura lieu généralement si les sections principales des deux faces opposées sont parallèles. On nomme section principale à’une face la section du cristal par un plan perpendiculaire à cette face et passant par l’axe du cristal. Mais si les sections principales sont perpendiculaires entre elles, alors le rayon ordinaire sera rompu extraordinairement en passant dans le second cristal, et le rayon extraordinaire sera rompu ordinairement. Dans les positions intermédiaires, chaque rayon se partagera en deux autres à son entrée dans le second cristal.
Concevons maintenant que l’on présente un rayon rompu ordinairement par un premier cristal, perpendiculairement à un second cristal coupé par un plan perpendiculaire à son axe ; il est clair qu’une inclinaison infiniment petite de l’axe sur la face d’incidence suffit pour changer ce rayon en rayon extraordinaire. Or cette inclinaison ne peut qu’altérer infiniment peu l’action du cristal et, par conséquent, la vitesse du rayon dans son intérieur ; cette vitesse est donc alors celle du rayon extraordinaire et, par conséquent, elle est égale à ce qui revient au résultat d’Huygens ; car on sait que la vitesse de la lumière dans les milieux diaphanes ordinaires exprime le rapport des sinus d’incidence et de réfraction, sa vitesse dans le vide étant prise pour unité.
Le principe de la moindre action peut servir encore à déterminer les lois de la réflexion de la lumière ; car, quoique la nature de la force
