or, la proposée donne alors
donc
![{\displaystyle q={\frac {1}{\sqrt {\beta }}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e6e0ea60ae0f658c6285dc91d02b2600c585a08b)
partant
![{\displaystyle \psi \left(x^{(n)}\right)=n\psi \left({\frac {1}{\sqrt {\beta }}}\right)+\psi \left(x^{(0)}\right).}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7c0ff328c7f9478587b324235e40fbf74f1cc292)
En tirant de cette équation la valeur de
on aura l’intégrale de la proposée. La valeur de
en quantités algébriques, circulaires ou logarithmiques, est impossible en termes finis ; il est donc impossible de représenter autrement que par une caractéristique l’expression de
mais il est remarquable qu’elle dépende de la rectification des sections coniques.
On peut semblablement intégrer par une quadrature transcendante l’équation générale aux différences finies,
![{\displaystyle {\begin{aligned}0=a&+b\left(x^{(n+1)}+x^{(n)}\right)+c\left(x^{(n+1)^{2}}+x^{(n)^{2}}\right)+fx^{(n+1)}x^{(n)}\\&+gx^{(n+1)}x^{(n)}\left(x^{(n+1)}+x^{(n)}\right)+hx^{(n+1)^{2}}x^{(n)^{2}},\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8089376e9bb8c74ec57a531dc482d2fd7b32c692)
car, si l’on fait
![{\displaystyle x^{(n)}={\frac {lx^{'(n)}+p}{x^{'(n)}+q}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bd545941141910bce5bfef9afeb650a732688315)
on aura une équation différentielle en
de la même forme que la précédente ; et, en déterminant convenablement les trois arbitraires
et
on pourra faire disparaître les coefficients de
et de
et rendre égaux le coefficient constant et celui de
L’équation différentielle est alors réduite à la forme de celle que nous venons d’intégrer.
Sur la réduction des fonctions en Tables.
Pour réduire en Tables les valeurs d’une fonction à une seule variable, on donne à cette variable des valeurs numériques successives, et telles que ses accroissements soient très petits et égaux entre eux.