157
THÉORIE DE JUPITER ET DE SATURNE.
stant, on aura encore, dans le cas où l’orbite de Jupiter est elliptique,
![{\displaystyle {\frac {\partial \mathrm {R} }{\partial v}}={\frac {\partial \mathrm {R} }{\partial \varepsilon }}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ce733c8b862eb1d4df9428ec9d8b9e00cc334342)
En substituant donc, au lieu de
la partie de sa valeur qui dépend de l’angle
et dont nous avons donné l’expression dans l’article précédent, on aura
![{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {\partial \mathrm {R} }{\partial v}}=&\quad \ 2\mathrm {M} ^{(0)}e'^{3}\ \ \sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -3\varpi ')\\&+3\mathrm {M} ^{(1)}e'^{2}e\sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -2\varpi '-\ \ \varpi )\\&+4\mathrm {M} ^{(2)}e'e^{2}\sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -\ \,\varpi '-2\varpi )\\&+5\mathrm {M} ^{(3)}e^{3}\ \ \ \sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -3\varpi )\\&+2\mathrm {M} ^{(4)}e'\gamma ^{2}\sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -2\Pi -\varpi ')\\&+3\mathrm {M} ^{(5)}e\ \gamma ^{2}\sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon -2\Pi -\varpi )\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5699c3f641b49d52fedba19275bc1d71f13f7823)
et, par conséquent,
![{\displaystyle {\begin{aligned}a\int \left(\operatorname {d} \mathrm {R} -ndt{\frac {\partial \mathrm {R} }{\partial v}}\right)={\frac {nea}{5n'-2n}}&{\frac {\partial \mathrm {R} }{\partial e}}\\={\frac {nea}{5n'-2n}}&\left[\quad \ {\frac {\partial k}{\partial e}}\sin(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon )\right.\\&\left.\ \,-{\frac {\partial k'}{\partial e}}\cos(5n't-2nt+5\varepsilon '-2\varepsilon )\right].\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/08f056d4ef469ed7b1ae2acb6aaf9182f883a367)
De là, il est aisé de conclure
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {P} =&{\frac {na}{5n'-2n}}\left({\frac {\partial k}{\partial e}}\cos \varpi +{\frac {\partial k'}{\partial e}}\sin \varpi \right),\\\mathrm {Q} =&{\frac {na}{5n'-2n}}\left({\frac {\partial k'}{\partial e}}\cos \varpi -{\frac {\partial k}{\partial e}}\sin \varpi \right).\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fc0cb62c2231bbbc2a68648114ef617c881415fe)
On aura la partie de
qui dépend de l’angle
au moyen de la formule (9) de l’article VII ; en observant que, si l’on n’a égard qu’aux termes du second ordre dépendants de cet angle et qui ont en même temps
pour diviseur, cette formule donne à très peu près
![{\displaystyle \delta v={\frac {2rd\delta r}{a^{2}ndt}}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8e6f6b503704be4c157cb6593f0a6432b72950ee)