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THÉORIE DE JUPITER ET DE SATURNE.
dans la théorie des perturbations de
par l’action de
deviennent
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {A} ^{(1)}=&{\frac {a'}{a^{2}}}-{\frac {1}{a'}}b_{\frac {1}{2}}^{(1)},\\\mathrm {L} ^{(0)}=&{\frac {1}{a'^{3}}}b_{\frac {3}{2}}^{(0)}-{\frac {2}{a^{3}}}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/869e28d6d352cee774d917388ed5a927cdb6aacf)
Dans cette dernière théorie, les différences de
au lieu d’être prises relativement à la quantité
le sont par rapport à
mais on peut ramener ces différences les unes aux autres, en observant que
étant une fonction homogène en
et
de la dimension
on a, par la nature de ce genre de fonctions,
![{\displaystyle a'{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a'}}=-\mathrm {A} ^{(i)}-a{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/643068235335b23939ce0352afc191aee51b9626)
d’où l’on tire
![{\displaystyle {\begin{aligned}a'\ {\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a'\partial a}}=&-2{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a}}-a{\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{2}}},\\a'^{2}{\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a'^{2}}}=&\quad \ 2\mathrm {A} ^{(i)}+4a{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a}}+a^{2}{\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{2}}},\\a'^{2}{\frac {\partial ^{3}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a'^{2}\partial a}}=&\quad \ 6{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a}}+6a{\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{2}}}+a^{2}{\frac {\partial ^{3}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{3}}},\\a'^{3}{\frac {\partial ^{3}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a'^{3}}}=&-6\mathrm {A} ^{(i)}-18a{\frac {\partial \mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a}}-9a^{2}{\frac {\partial ^{2}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{2}}}--a^{3}{\frac {\partial ^{3}\mathrm {A} ^{(i)}}{\partial a^{3}}},\\\ldots \ldots \ldots &\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2b4fcc0cad1ae69c89eb33481a5017f1a2b700b6)
ainsi
et ses différences relatives à
ayant été déterminées dans le calcul des perturbations de
par l’action de
on aura facilement ses différences relatives, soit à la seule quantité
soit aux deux quantités
et ![{\displaystyle a'.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a1287f762da3daab8ee54c0fb0f555630d532583)
XVI.
Des inégalités séculaires de Jupiter et de Saturne.
Un des objets les plus importants de la théorie des planètes est celui de leurs inégalités séculaires. On a vu, dans les articles précédents, que les intégrations introduisent, dans l’expression des coordonnées