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ANNEAUX COLORÉS
En supprimant l’exponentielle en facteur, il vient
(1)
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(2)
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Sur la seconde surface
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {C} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '}+\mathrm {D} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '_{1}}=&\mathrm {E} e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} }\\[1ex]\mathrm {C} c'e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '}-\mathrm {D} c'e^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} '_{1}}=&\mathrm {E} ce^{{\sqrt {-1}}\mathrm {P} }.\\\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8f3350d30f10bb79a939973d5c3c30fe266c36bc)
Si
est l’épaisseur de la lame, il faut faire
dans ces
relations, et il vient, après simplification
(3)
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(4)
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.
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Les équations (1), (2), (3), (4) permettent de calculer
lorsqu’on connaît
L’intensité de la lumière réfléchie est proportionnelle au
carré du module de
la phase est égale à l’argument de
Dans les cas où la lumière serait polarisée perpendiculairement
au plan d’incidence, il faudrait remplacer dans les
formules
par
et
par
67. Supposons que le milieu intermédiaire soit moins
réfringent que les deux autres, et que l’angle limite soit
dépassé. Alors
est une imaginaire pure et
est réel.
Si la lame est suffisamment mince,
ne sera pas nul,
aura un module différent de
et le rayon réfracté pourra devenir observable.
68. Pour réaliser ces conditions, on accole par leurs bases