CHAPITRE IX
DIFFRACTION DES ONDES CONVERGENTES
123. Ondes cylindriques. — Soit une onde cylindrique,
ayant pour axe
si les vibrations sont parallèles à
![{\displaystyle \eta =\zeta =0}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f152a42beb1968d458f6d8b022a85f019faf8d52)
et la condition de transversalité devient
![{\displaystyle \theta ={\frac {d\xi }{dx}}=0.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2cc4659c76af2655ce425aa98239da29b56eb5cf)
ne dépend donc que de ![{\displaystyle y,\,z,\,t.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/52069f3eea322a1746c1d683c20b62752580dc82)
Posons
![{\displaystyle {\begin{aligned}y&=\rho \cos \omega \\z&=\rho \sin \omega .\\\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/15ba910a5aec5142c647a8fed7a0778d1ffe1a9b)
deviendra une fonction de ![{\displaystyle \rho ,\,\omega ,\,t.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/46e77f7584d6b8020aaec150a867a7ec619a76b7)
L’équation
(1)
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