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PROPAGATION RECTILIGNE DE LA LUMIÈRE
perpendiculaire au plan d’incidence), nous aurons en reprenant
les notations que nous avons déjà employées :
Pour l’onde incidente
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mathrm {A} e^{{\sqrt {-1}}(by+cz+pt)}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e576f7261da01871443afc19e8ff6e4fe5ed1081)
Pour l’onde réfléchie
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mathrm {B} e^{{\sqrt {-1}}(by-cz+pt)}\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/087d6107ba35995cbefd4ec224c4e9453026e1ec)
Et enfin pour l’onde réfractée
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mathrm {C} e^{{\sqrt {-1}}(by+c'z+pt)}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e8f6cbca227a31abefb74d221195f37790545b00)
Au premier degré d’approximation, c’est-à-dire en supposant
la propagation perpendiculaire à l’onde, ce qui revient à négliger
les termes en
l’équation (1) du numéro précédent
deviendrait :
![{\displaystyle \mathrm {V} \,{\frac {d\mathrm {A} }{dz}}+{\frac {d\mathrm {A} }{dt}}=0,}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/57fd09f4eb626490804ee5ce097ef032846dff2f)
puisque
![{\displaystyle \mathrm {V} \,{\frac {d\mathrm {A} _{0}}{dz}}+{\frac {d\mathrm {A} _{0}}{dt}}=0.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3a4c9f0fd9c48a666400384b7741faa374e1e463)
Mais dans le numéro précédent nous avions supposé l’onde
parallèle au plan des
nous ne faisons plus ici la même
hypothèse ; on trouve alors en se bornant toujours à la première
approximation :
(2)
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