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ce qui montre que cette équation est satisfaite. On s'assurerait de la même manière que les deux dernières des équations (3) sont vérifiées par la solution adoptée par Maxwell. 81. — P renons pour axe des x la direction de la force élec- tromotrice en un point et pour axes des y et des z deux droites rectangulaires perpendiculaires à cette direction. Si nous dési- gnons par F la valeur absolue de la force électromotrice, nous avons dans ce nouveau système d'axes En portant ces valeurs dans les relations (4), nous obtenons Il résulte de ces égalités que la pression sur un élément de surface perpendiculaire à la direction de la force électromotrice ou parallèle à cette direction est normale à cet élément. Sur un élément oblique par rapport à cette direction, la pression est oblique ; la composante suivant la direction de la force électro- motrice étant positive, il y a tension suivant cette direction ; pour une direction normale la pression est négative, il y a donc d'après la notation adoptée par Maxwell, pression au sens propre de ce mot suivant cette direction. En outre la tension qui s'exerce sur un élément perpendiculaire à la force électromotrice et la pression qui s'exerce sur un élément parallèle à cette force sont égales en valeur absolue. 82. DISCUSSION. — La théorie précédente, considérée en elle-même, rend bien compte des lois connues des attractions électrostatiques. Si on l'adopte, il faudra admettre que ces attrac- tions sont dues à des pressions et à des tensions qui se déve- loppent dans un fluide élastique particulier qui remplirait les diélectriques.