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tement des deux boules et un paramètre à variation rapide, dont la dérivée q'b sera la vitesse de rotation du régulateur. L'énergie cinétique T sera (A étant un facteur constant) et le moment sera pb == ~Aq2aq'b, ce sera le moment de rotation. On a donc, La force apparente est Ici la force centrifuge qui tend à écar-. ter les deux boules : elle est égale a o Elle tend à augmenter qa. Si donc il n'y a aucun couple exté- rieur tendant à maintenir constante la vitesse de rotation, le mo- ment de rotation est constant et la force centrifuge tend à dimi- O nuer T parce que dans l'équation (8) (où l'on suppose pb constant) q& est au dénominateur. Si, au contraire, il y a un couple extérieur qui maintient constante la vitesse de rotation, la force centrifuge tend à augmenter T, parce que dans l'équation (7) (où l'on sup- pose q'b constant) qa est au numérateur. Seulement, quand les boules s'écartent, il faut dépenser du travail qui est emprunté au couple extérieur. APPLICATION A L'ÉLECTROSTATIQUE 455. — Dans la théorie de Larmor, on regarde l'énergie élec- trostatique comme de l'énergie potentielle ; dans un champ élec- trique constant, on a donc T=o, , ou, si l'on désigne par E l'énergie totale T + U, E=U.