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puisque la charge demeure constante et que ces particules ne sont pas le siège de courants de conduction proprement dits. Dans cette manière de voir il n'y a nulle part de magnétisme proprement dit et le magnétisme apparent est du seulement aux courants particulaires d'Ampère. Sous cette forme les phénomènes électromagnétiques sont vus pour ainsi dire au microscope et les apparences ayant disparu, on ne voit plus que la réalité ou plutôt ce que Lorentz regarde comme tel. On est ainsi en possession d'un instrument qui peut être utile pour la discussion que nous avons en vue. Mais les équations sous cette forme se prêtent mal aux appli- cations où les apparences, c'est-à-dire en somme les phénomènes moyens, importent seuls. En se plaçant à ce point de vue, on peut écrire les équations de la façon suivante ; on conservera les équations de Hertz, seu- lement dans les équations (1) et (2), on affectera les termes : de coefficients constants qui dépendront de la nature du milieu, qui seront égaux à o pour l'éther, à 1 pour les conducteurs par- faits et auront des valeurs intermédiaires pour les diélectriques autres que l'air. Il est à peine nécessaire d'ajouter que cette théorie, si elle peut nous rendre certains services pour notre objet, en fixant un peu nos idées, ne peut nous satisfaire pleinement, ni être regar- dée comme définitive. Il me parait bien difficile d'admettre que le principe de réac- tion soit violé, même en apparence, et qu'il ne soit plus vrai si l'on envisage seulement les actions subies par la matière pondé- rable et si on laisse de côté la réaction de cette matière sur l'éther. Il faudra donc un jour ou l'autre modifier nos idées en quel- que point important et briser le cadre où nous cherchons à faire rentrer a la fois les phénomènes optiques et les phénomènes électriques. Mais même en se bornant aux phénomènes optiques propre- ment dits, ce qu'on a dit jusqu'ici pour expliquer l'entraînement partiel des ondes n'est pas très satisfaisant.