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charges, au lieu d'être seulement superficielle, étant uniformé- ment répandue dans tout le volume de la sphère ; la résultante des actions exercées par ces sphères sur un point extérieur est évidemment nulle, comme cela doit être. Si nous déplaçons la sphère négative de manière que son centre vienne en 0' (fig. 5) le centre de la sphère positive restant en 0, les actions de ces sphères ne se neutralisent plus. Nous pouvons donc regarder la sphère conductrice soumise à l'influence comme formée de deux sphères égales, électri- sées en sens contraire et dont les centres ne coïncident plus. 48. — On sait que l'action d une sphère homogène sur un point intérieur situé à une distance r de son centre est la même que si la masse électrique contenue dans la sphère de rayon / était con- centrée au centre de la sphère. En appelant p la densité élec- trique en chaque point de la sphère, on a pour la force électro- statique s'exerçant sur le point considéré Si donc on appelle xo y0, z0 les coordonnées du centre de la sphère, x, y, z les coordonnées du point considéré, les compo- santes de l'action exercée par la sphère sur l'unité de masse élec- trique placée en un point intérieur ont pour valeurs 49. — Appliquons ces formules aux deux sphères qui rempla- cent la sphère conductrice électrisée par influence. Prenons pour origine des axes de coordonnées le centre 0 de la sphère posi- tive et pour axe des x la droite qui joint les centre 0 et 0' des deux sphères. Nous aurons pour la composante suivant Ox de la