Page:Henri Poincaré - Électricité et optique, 1901.djvu/535

Les traits en pointillé correspondent aux bandes d'absorption, qui ne sont pas visibles. 398. Remarque. — En suivant sur le graphique les traits en plein on voit que n2 va en croissant ; c'est le contraire qui arrive pour les traits en pointillé. La distance entre deux bandes d'absorption consécutives, est plus courte que la montée entre ces deux raies consécutives. Cependant pour p suffisamment grand n doit aller en diminuant, car si p2 croit indéfiniment, nous nous trouvons en dessous de la droite n2 = i. Il en résulte que pour p2 = oo (ondes extrêmement courtes) n2 est très voisin de l'unité, ce qui signifie qu'il n'y a pas de réfraction pour ces ondes-là. Quelques personnes se sont appuyées sur ce résultat pour assimiler les rayons Rœntgen à des rayons de très courte longueur d'onde. M. H. Becquerel a obtenu ces courbes par la photographie ('). Faisons observer en passant que la théorie de Ilelmholz conduit à une formule tout à fait analogue a celle que nous avons trouvée. DISPERSION ÉLECTRIQUE AXO)IALE 399. — La dispersion électrique a été étudiée tout récemment par M. Barbillion (2) pour des ondes herziennes de grande lon- gueur d'onde. Pour la plupart des corps la dispersion est ano- male : au lieu que n croisse au commencement, il décroit, de sorte qu'on obtient comme commencement de courbe de disper- 1 sion, la portion indiquée en pointillé sur la figure ci-jointe. On peut se rendre compte de cette anomalie de la manière suivante : Supposons que p soit très petit ; le second terme de (') H. BECQUEREL, G. R., 1898; 1899. (2) L. BARBILLION, Thèse de doctorat, 24 janvier 1899.