387. — Interprétons ces résultats. 1° Supposons que nous ayons un corps conducteur mobile placé dans un champ magnétique invariable. Que va-t -il s'y pro- duire d'après la théorie de Hertz ? — Il doit d'abord s'y produire une force électromotrice qui donnera naissance à un courant d'induction. D'après Lorentz, bien qu'il n'y ait pas de force électrique dans le sens propre du mot, il y aura cependant une force électro- motrice qui aura la même expression que dans la théorie de Hertz, puisque nous retrouvons le terme — Cette force électromotrice donnera naissance au même courant de con- duction que dans la théorie de Hertz. On voit donc que dans la théorie de Lorentz les lois de l'in- duction magnétique ne se trouvent pas en défaut. 2° Supposons maintenant que nous considérions un diélec- trique mobile dans un champ magnétique. D'après Hertz, il doit s'y produire un déplacement électrique proportionnel à la force électrique. D'après la théorie de Lorentz le déplacement électrique total, X f, existe toujours mais sa valeur est plus faible que dans la théorie de Hertz : il est diminué dans le — rapport ~——g— -• Par exemple si le diélectrique est constitué par de l'air, alors K — Kn=o: il n'y aura rien du tout. En résumé, le résultat obtenu par Lorentz revient à affecter les termes [] et [f] de la théorie de Hertz du coeffi- cient ~=— -. K Or, rappelons-nous que les équations de Hertz ne pouvaient rendre compte des expériences de Fizeau que si on les affectait du coefficient ~^—-
- on peut donc prévoir que la théorie
de Lorèntz est entièrement conforme aux faits expérimentaux cités.
