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c'est le terme correspondant à la polarisation rotatoire magné- tique et au phénomène de Zeeman. 381. — Pour les corps en mouvement, on obtient de la même manière, et par des transformations analogues à celles que nous avons em- ployées quand il s'agissait de l'électrodynamique des corps en repos, ,, Ç représentent ici les composantes de la vitesse de la ma- tière. En effet, si le champ magnétique n'est pas très intense, et en négligeant la vitesse relative de la particule par rapport à celle de la matière, , représentent alors bien la vitesse de la matière elle-même. En divisant par L les deux membres de la relation (6j on obtient, df 382.—En ce qui concerne la relation en ~ elle va être un peu modifiée pour les corps en mouvement. Nous avons. le signeindiquant que la sommation s'étend à toutes les par- ticules qui se trouvent à l'intérieur du volume DT. Pour faire le calcul nous allons employer un artifice très utile toutes les fois qu'on aura à calculer des valeurs moyennes.